介质加速小结介绍.docx

介质加速粒子的相关理论研究 PASER（Particle acceleration by stimulated emission of radiation ）是运动的电子沿着激活介质移动时，储存在受激介质中的部分能量直接转移给电子，该种加速机制不需要高功率激光器；不需要微波驱动的电子枪；不需要相位匹配和滑相补偿；产生的尾场加速梯度有望达到1GV/m左右；成本低，结构简单、紧凑。 单个束团在受激介质中运动时产生的尾场可以被有效放大 单个电子束团穿过受激介质时会产生尾场，这个尾场会降低粒子反转密度，最终电子和场相互作用达到平衡。我们分别对在二氧化碳气体混合物和氟化氩混合气体中产生的尾场进行了模拟计算，发现加速梯度可以达到GeV/m的量级。 下图给出了满足切伦科夫条件时的四个本征模：可以看出在一个范围本征频率既有实部（红色）也有虚部（蓝色）；因此混合模是切伦科夫辐射和受激介质膜的综合，可以空间增长。换句话说，??伦科夫辐射可以被受激介质放大。 图1.本证频率随初始能量的变化 图2，磁矢势随时间的变化曲线，当本征频率的虚部为负数时尾场指数增长。在所有的情况下，粒子数是反转的，但是只有在特殊的状态下，由上图，即频率有虚部时，切伦科夫辐射是放大的。 图3，截止频率（与圆柱波导半径成反比）和粒子数反转密度作为参数时本征频率虚部（增长率）的变化曲线。可以看出，要达到尾场放大的效果，截止频率越高，要求粒子的速度越大。改变粒子数反转密度（等离子体频率），可以改变最佳驱动束团能量的范围和增长率的大小：当粒子数反转很小时，驱动束团能量范围很小，增长率很低；它的增大引起在较宽的驱动束团能量范围内增长率的增大。 图4，束团在氟化氩混合气体介质中运动时产生的尾场 图5，束团在二氧化碳混合气体介质中运动时产生的尾场 加速梯度可以达到GeV/m的量级。 二、束团串在气体受激介质中的加速 在受激辐射粒子加速（PASER）中，受激介质中处于激发态的电子跃迁到基态时辐射的光子能量直接以量子形式转移给从它旁边经过的电子。我们用一个二维分析模型估算了电子微束团串穿过稀薄共振介质时的能量交换，并对相对论电子束团串穿过受激介质时的能量增益进行了推导和计算研究: 由推导的公式可以看出, 当相邻微束团间隔与受激介质的共振波长相等，束团串可以显著地从受激介质吸收能量，而且吸收的能量与相互作用长度成正比; 详细计算了相互作用长度为0.5m时，束团串穿过二氧化碳受激介质时各种参数对能量交换的影响。计算结果表明，相对论电子束团能量交换不受电子初始能量的影响；随着束流半径的增大下降得很快，因而要控制束流的横向尺寸。综合优化各种参数，可使电子束团获得较大动能。 图7，动能增量随尾束团半径的变化，Δ=0.1λ0，M=80,初始动能Ek作为参数。 可以看出动能增量随位数团半径的增大而减小，在Ek较大时不受初始能量影响。 图8，宏束团动能的相对变化随在共振频率时储存在介质中的能量密度的变化。每个单电子的动能是45MeV，微束团长度设为Δ=0.1λ0，Nel=10^10。 （a），电子束半径作为参数，M=80。（b），微束团个数作为参数，Rb=10λ0。 可以看出宏束团获得的动能最大时的能量密度（最佳能量密度）不随束团半径Rb变化，但随M的减小而增大；增加微束团的数量M，动能相对变化的峰值减小—如图b。 图9，宏束团动能增量随电子的平均动能的变化。宏束团半径为Rb=10λ0，微束团长度为0.1λ0，Nel=10^10。（a）微束团个数作为参数，wact=2mJ/cm^3。（b）在共振时储存在介质中的能量密度作为参数，M=80。 由上图我们可以看出对相对论电子，电子束动能的增加不随初始动能γ变化而变化。动能增益峰值处的最佳初始动能Ek（opt）与M的取值无关；动能增益随着储存在介质中的能量密度的增加而增加。 图10，（a）Rb作为参数，M=80，Ek=45MeV。宏束团动能增量随微束团长度的变化。（b）宏束团动能增量随微束团个数的变化，Ek作为参数，Δ=0.1λ0，Rb=10λ0。在两个图中，在共振时储存在介质中的能量密度设为wact=2mJ/cm^3， 宏束团中的电子数位10^10。 由a看出，在微束团的长度接近调制波长时能量增益消失，而对非常短的束团能量增益会达到最大值。由b，随着每一个微束团中电荷量的降低能量增益会下降。如前所述，加速是由于受激辐射过程，因此，考虑到储存在受激介质中的能量保持为常数，最后的事实是可以预见的。 图11，（a）宏束团动能的相对变化随共振时储存在介质中的能量密度的变化，M作为参数。每个单电子的动能为45MeV。（b）宏束团动能增长虽微束团数量的变化，Ek作为参数，wact=2mJ/cm^3。 在两个图中，微束团长度Δ=0.1λ0，Rb=10λ0。每个微束团中的总电荷数