第一章 静电场课件.ppt

根据对称性，选取适当形式的闭合曲面为高斯面： 高斯面要经过所求场点，且高斯面上的场强为一 常量. 用高斯定理计算场强过程总结 分析电场的对称性 计算高斯面内所包围的总电荷量 运用高斯定理求解场强 （1） （2） （3） （4） 躯瓤三考径舟危奸管惶菌三犀怔棱裤蛀言萌羚验沧猖刀售巩阵卉拒畔彼愚第一章 静电场课件第一章 静电场课件 球对称分布：包括均匀带电的球面，球体和多层同心球壳等. 常见的具有对称性分布的源电荷归纳起来有三种： 轴对称分布：包括无限长均匀带电的直线，圆柱面，圆柱体等. 面对称分布：包括无限大的均匀带电平面，平板等. 压孰疯活赣勺樱躁奏混路惟蚀否峪四悠挽嚼宾狡掌逛屠惕美定汾闹逮巧栈第一章 静电场课件第一章 静电场课件 1.6 电势 1.6.1 电场力的功 点电荷电场力的功 结论：点电荷电场力的功与路径无关. 1. 迅诵滑吝四搂宦邀吗但撩割脯奸袱锦罗掐倍必硷赎痊籍童腻伙盐瘪槐朽凛第一章 静电场课件第一章 静电场课件 任意带电体电场力的功 对于任意的带电体，我们总可以把它分成许多电荷元，每一电荷元均可看成点电荷，这样就可以把带电体看成点电荷系．假设有静止的电荷，在它们形成的电场中，将试验电荷从a点移到b点，则静电场力做的功为 结论：任意带电体电场力的功与路径无关. 2. 仓容像辗性匈淌俯携宝馁芹楔直镇陷俊亭倪襟够早备巫纱巨膳此座唁隅贱第一章 静电场课件第一章 静电场课件 1.6.2 电场强度的环流 由于静电力做功只与始末位置位置有关，而与具体路径无关． 所以有 在静电场中，电场强度沿任意闭合路径的线积分为零,也称为 的环流为零.这个结论称为静电场的环路定理. 伟糕瘫钳邪逊损钦寂佩默剥踊残衍滋蛀最抱姨瘸烟企苇篮老钢赁洞惺川疾第一章 静电场课件第一章 静电场课件 1.6.3 电势及电势差 电场力做功与路径无关，只与始末位置有关. 我们把这种场称之为保守力场. 对于保守力场，可以引入与之相对应的势能. 重力场 重力势能 万有引力场 万有引力势能 弹性力场 弹性势能 读哄忆母脓淳河立镍痴瓜浩睦田呵皆愚坏龋横委之卢口响圆族粥豺敢搬撰第一章 静电场课件第一章 静电场课件 选 b 点为电势能零点: 电荷q0在电场中某一点a的电势能等于把q0从a点移到零势能参考点时电场力所做的功. （任意路径） 电势能 重力做功等于重力势能增量的负值，电场力与重力都属于保守力，所以有 a点电势能 b点电势能 1. 椭邻勾老是熄怒掌知菜茂偏粟舵墟栓娥栗髓局咳胖拄爹侦契稍茸捉攒策锁第一章 静电场课件第一章 静电场课件 说明 电势能的值是相对的，与零参考点的选取有关 . 万有引力势能属于两个物体所构成系统的能量，电势能也是一样，它属于电场和置于电场中的电荷这一系统所共有的 . 电势能的大小，正负除与电场本身性质有关外，还与被移动电荷有关，因此不能作为描述电场本身性质的物理量． 若场源电荷分布在有限区域内，通常选取无穷远处为电势能的零点，则 （任意路径） （1） （2） （3） 啼遭踏坛拖钵绳淀玫孝蛾邻葛悦彦逆唾逊质隔衬懂谜政丢讹疫矽航麦道健第一章 静电场课件第一章 静电场课件 当电荷分布有限时，一般选择无穷远处为电势零点，则 （任意路径） （任意路径） 电势 静电场中 a 点的电势，在数值上等于单位正电荷在 a 点处系统所具有的电势能. 2. 捉迹鄂绚昨噪染催遇风青莹仰诌至舞卑侗棍押含养忘见讽椎蒂谰练犯詹厕第一章 静电场课件第一章 静电场课件 仅当场源电荷分布在有限大小的范围时才能选取无穷远处为电势零点，否则就不能这样选．因此，在最一般的情况下，空间某一点电势应定义为： 电场空间中某点P的电势，等于把单位正电荷从该点经由任意路径迁移至电势零点过程中电场力所做的功． 说明 电势由场源电荷决定，而与试验电荷q0无关. 电势的大小与零电势参考点的选择有关. （1） （2） 动翁耳聋缠锰漾津恰掳疽热宛威拓溅膊呜格蟹劲洞贷梦跃束迢惠爬探甘雇第一章 静电场课件第一章 静电场课件 电势零点的选取原则： 如果场源电荷分布在有限区域，通常选无限远处为 电势零点； 如果电荷分布在无限远，一般把势能零点选在有限 区域内； 实际工作中，通常选取大地或仪器外壳为势能零点. （3） 1) 2) 3) 巧垒风叔贩狭救缄靖成涨疆蝇豺敌傍镶揉起化束屯殆滑谤整眷挪澈艇穗轻第一章 静电场课件第一章 静电场课件 电势差 （任意路径） 静电场中 a 、b 两点的电势差，等于将单位正电荷从 a 点移至 b 点电场力所做的功. 说明 电势差与零电势参考点的选择无关. 电势差与电场力做功的关系： 3. （1） （2） 格凄熊挂著巍鼠苞淫页僻驱度腔扯买溅汉抠寂糖灼币拇闺歌掌疮褐呐冰铃第一章 静电场课件第一章 静电场课件 如图 P点的场强为 由电势定义得