管径选择与管道压力降计算-单相流(可压缩流体).doc

2 单相流(可压缩流体) 2.1 简 述 2.1.1 本规定适用于工程设计中单相可压缩流体在管道中流动压力降的一般计算，对某些流体在高压下流动压力降的经验计算式也作了简单介绍。 2.1.2 可压缩流体是指气体、蒸汽和蒸气等(以下简称气体)，因其密度随压力和温度的变化而差别很大，具有压缩性和膨胀性。 可压缩流体沿管道流动的显著特点是沿程摩擦损失使压力下降，从而使气体密度减小，管内气体流速增加。压力降越大，这些参数的变化也越大。 2.2 计算方法 2.2.1 注意事项 2.2.1.1 压力较低，压力降较小的气体管道，按等温流动一般计算式或不可压缩流体流动公式计算，计算时密度用平均密度；对高压气体首先要分析气体是否处于临界流动。 2.2.1.2 一般气体管道，当管道长度L60m时，按等温流动公式计算；L60m时，按绝热流动公式计算，必要时用两种方法分别计算，取压力降较大的结果。 2.2.1.3 流体所有的流动参数(压力、体积、温度、密度等)只沿流动方向变化。 2.2.1.4 安全阀、放空阀后的管道、蒸发器至冷凝器管道及其它高流速及压力降大的管道系统，都不适宜用等温流动计算。 2.2.2 管道压力降计算 2.2.2.1 概述 (1) 可压缩流体当压力降小于进口压力的10％时，不可压缩流体计算公式、图表以及一般规定等均适用，误差在5％范围以内。 (2) 流体压力降大于进口压力40％时，如蒸汽管可用式(2.2.2—16)进行计算；天然气管可用式(2.2.2—17)或式(2.2.2—18)进行计算。 (3) 为简化计算，在一般情况下，采用等温流动公式计算压力降，误差在5％范围以内。必要时对天然气、空气、蒸汽等可用经验公式计算。 2.2.2.2 一般计算 (1) 管道系统压力降的计算与不可压缩流体基本相同，即 ⊿P＝⊿Pf+⊿PS+⊿PN (2.2.2—1) 静压力降⊿PS，当气体压力低、密度小时，可略去不计；但压力高时应计算。在压力降较大的情况下，对长管(L60m)在计算⊿Pf时，应分段计算密度，然后分别求得各段的⊿Pf，最后得到⊿Pf的总和才较正确。 (2) 可压缩流体压力降计算的理论基础是能量平衡方程及理想气体状态方程，理想气体状态方程为： PV＝WRT／M (2.2.2—2) 或 P／ρ=C(等温流动) (2.2.2—3) 对绝热流动，式(2.2.2—3)应变化为： P／ρk=C (2.2.2—4) 上述各式中 ⊿P——管道系统总压力降，kPa； ⊿Pf、⊿PS、⊿PN——分别为管道的摩擦压力降，静压力降和速度压力降，kPa； P——气体压力，kPa； V——气体体积，m3； W——气体质量，kg； M——气体分子量； R——气体常数，8.314kJ／(kmol·K)； ρ——气体密度，kg／m3； C——常数； k——气体绝热指数 k=Cp／CV (2.2.2—5) Cp、CV——分别为气体的定压比热和定容比热，kJ／(kg·K)。 (3) 绝热指数(k) 绝热指数(k)值由气体的分子结构而定，部分物料的绝热指数见行业标准《安全阀的设置和选用》(HG／T 20570.2—95)表16.0.2所列。 一般单原子气体(He、Ar、Hg等)k＝1.66，双原子气体(O2、H2、N2、CO和空气等)k=1.40。 (4) 临界流动 当气体流速达到声速时，称为临界流动。 a. 声速 声速即临界流速，是可压缩流体在管道出口处可能达到的最大速度。通常，当系统的出口压力等于或小于入口绝对压力的一半时，将达到声速。达到 声速后系统压力降不再增加，即使将流体排入较达到声速之处压力更低的设备中(如大气)，流速仍不会改变。对于系统条件是由中压到高压范围排入大气(或真空)时，应判断气体状态是否达到声速