核辐射探测技术.docx

第一题：推导1R=2.58×10-4 C/Kg伦琴的定义：射线通过0.001293 g空气，因电离产生正负离子各一个静电单位的电量，那么这些空气的吸收剂量为1R。一个静电单位的电量=3.3364×10-10 C所以1R=C/Kg第二题：论述照射量X与吸收剂量D之间的关系与表达式照射量为单位质量的空气中产生的电荷量，即：X=吸收剂量为单位质量介质中的平均授予能，即：D=照射量只能作为X或γ射线辐射场的量度，描述电离辐射在空气中的电离本领；吸收剂量则可以用于任何类型的电离辐射，反映被照介质吸收辐射能量的程度。对于同种类，同能量的射线和同一种被照物质来说，吸收剂量和照射量成正比。吸收剂量和照射量如果在介质中某点m处引入小空腔，在m点中的照射量为X，吸收剂量和照射量的关系为：D=fx·Xfx为由照射量到吸收剂量的转换因子为33.85Gy·kg/c第三题:如何测量出1伦琴的X射线气体探测器包括电离室，正比计数器和G-M计数器等。他们虽是比较早期的核辐射探测器，但由于它具有其它类型探测器不能取代的结构简单、性能稳定、价格低廉、适应较宽的温度范围等特点，至今仍有广泛应用。由于电离室，正比计数器和G-M计数器把核辐射转变为电信号的物理过程都是探测器内充特定气体的特定体积中进行的，所以它们统称气体探测器。气体探测器是利用收集辐射射线与气体相互作用产生的电离电荷来探测辐射的探测器。通常是由高压电极和收集电极组成，电离电荷在收集极积累，在输出回路中形成电离电流，以电流的大小反应辐射射线的能量和强度。电离：入射带电粒子通过气体时，由于与气体分子的电离碰撞而逐次损失能量，最后被阻止下来，碰撞使气体分子电离或激发，并在粒子通过的路径上生成大量的离子对（电子和正离子）。电离过程包括入射粒子直接与气体分子碰撞引起的电离（初电离）以及由碰撞打出的高速电子所引起的电离（次电离）。一、气体原子的电离和激发带电粒子使气体原子电离而形成电子和正离子对的现象称为气体的电离。电离出来的电子称为次级电子，它们具有不同的动能，其中一些能量较大的电子还可以使气体分子电离。大量的实验表明：在相当大的能量范围内，入射粒子在气体中产生的总电离粒子对数目N与它在气体中损失的能量E成正比，即： N=E/WW为平均电离能，它表示入射粒子在气体中产生一对离子对所平均消耗的能量。二、离子对的漂移：外电场中，电子和正离子从电场中获得了定向的加速度，它们分别向两电极运动。（电子的漂移速度一般比离子的大1000倍，因为电子的平均自由程（相邻两次碰撞之间的平均距离）比离子的大数倍，而质量又比离子的小很多。电子的漂移速度对组成气体的成分非常敏感。）虽然它们运动时与气体分子碰撞而减速，但在电场中获得能量而加速，所以这种定向的漂移运动才能形成电流。外部的直流电压源在气体探测器内部产生电场，电场强度的数值随着直流电压的增大而增大。被收集到气体探测器内的电子数目是否与工作气体中产生的N对离子对的数目相同呢？时间证明，并不正好等于N，而是随着外加直流电压V数值而变化，如下图所示。收集的电荷数与外加电压的关系三、气体电离室原理介绍：气体电离室是最早出现的气体探测器。它的工作特点是：收集入射粒子在电离室中形成的全部离子对，外加电场使其既不产生复合也不发生气体放大。按照工作方式分为两类：①脉冲电离室：记录单个入射粒子引起的电脉冲信号，脉冲工作方式。②电流电离室：记录大量入射粒子在单位时间内产生的平均电离电流。还有一种是记录一定时间内大量入射粒子产生的总累计电荷量，称为累计电离室。脉冲电离室是电离室的本征电流信号通过电离室的外部负载电路产生一个电脉冲信号，再送到电信号处理一起进行处理。而电流电离室是把一段时间内大量的本征电流信号累加起来得到一个慢变化的电流信号，再由仪器处理。平行板电离室圆柱型电离室上图为平行板电离室和圆柱型电离室。对圆柱型电离室而言，其金属外壳本身即为一电极，两电极之间用绝缘体隔开。而平行板电离室则需密封在一固定的容器内。保护极接地，使其点位与收集电极相同，以保证高压电极和收集电极之间不产生漏电流，同时也保持了收集电极边缘处电场的均匀性，限定了电离室的有效体积。实际使用时，在两电极上加工作电压，当射线射入电离室内，使其工作气体电离，于是电子和正离子在外电场作用下分别向两极漂移，从而产生本征电流信号。四、γ与X射线的剂量测量1.自由空气电离室离开薄层造成的电离损失正好被进入层内的电子所得到的增益电离所补偿。当具有固定截面的平行X射线束沿Z方向穿过空气时，离开辐射源足够远的距离处，X射线和次级电子之间将沿Z轴达到平衡，即有多少电子产生在△Z层内，就有同样多少数量的电子终止于该层内。借助于收集和测量在已知厚度的空气层内所产生的电离，就能计算出在单位体积空气内由于射线和空气的相互作用而产生的电离。因此就可以计算