第七章电力系统元件的序阻抗和等值网络.pptxVIP

1 第7章 电力系统元件的序阻 抗和等值网络 2 7.1 对称分量的原理  三 相 不 对 称 向量 的分解 与合 成  对 称 分 量 的 独立 性和序 阻抗 的概念  不 对 称 电 路 的运 算方法 正序分量: Ua1, U  a U , U  aU   负序分量: U a2, U b2  aU a2,U c2  a Ua2   U  零序分量: Ub0 Uc0 a  e 为运算子 3           三相不对称向量的分解与合成 Ua Ua1 Ua2 Ua0 Ub Ub1 Ub2 Ub0  c2 c0  三组序分量电压间的关系为 2  a0  2  b1 a1 c1 a1 j120 Ub    U  Uabc 120 =A U 4 . U b1 . U c1 . U c2 U a2 三相不对称电压的分解与合成如下图所示 . U a1 U b2 . . U c0 . U . a0 U b0 取a相为基准相，得到       1 1Ua1 1 a2  2 1  U a0  Ua  1     2 Uc   -1    Ua2  31  Ua0 1 1  Ub [U U U  Uabc a b c]T U120 [Ua1 Ua2 U a0]T 5  1 2  2U a    1   U c  Ua1 1      U120 = AUabc     6  不对称短路的运算方法  计算不对称短路的思路： 采用对称分量法，将短路处的电压电流不对称 分量转变为对称分量； 应用叠加原理将电路分为三个序网络，分别计 算；(各序分量是否独立？) 进行序分量合成，得到最后结果。 不对称短路的特点：三相元件参数对称；短路 点电流、电压向量不对称。 7 序分量的独立性 通以某一序的对称分量电流时，只产生同一序的 对称分量电压；在施以某一序的对称分量电势时， 只产生同一序的对称分量电流。 序分量的独立性是对称分量运算的前提  对称分量的独立性和序阻抗的概念 U b U c 8 . Z aa . I b . . Z bb . I c . Z cc a b c . Z ac . . Z ab . Z bc  对称分量的独 .立性和序阻抗的概念 . I a 图 7－2 简单三相电路元件 U b   Zba U  Zca I   当电路通过三相不对称电流时 Zab Zbb Zcb Ua Zaa     c   ZacI a Zbc b ZccIc   ΔUabc = ZIabc  -1 -1 1 9 Zsc      10 Zs Zm 0 0 Zs Zm 0  0 0  0 Zs 2Zm   序阻抗矩阵为 1 三相电路元件参数完全对称时 Zaa  Zbb  Zcc  Zs Zab  Zbc  Zca  Zm 2 s m 2 ) a a U