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第四章 力学量用算符表达与表象变换
4.1)设与为厄米算符,则和也是厄米算符。由此证明,任何一个算符均可分解为,与均为厄米算符,且
证:ⅰ)
为厄米算符。
ⅱ)
也为厄米算符。
ⅲ)令,则,
且定义 (1)
由ⅰ),ⅱ)得,即和皆为厄米算符。
则由(1)式,不难解得
4.2)设是的整函数,证明
整函数是指可以展开成。
证: (1)先证。
同理,
现在,
而 。
又
而
4.3)定义反对易式,证明
证:
4.4)设,,为矢量算符,和的标积和矢积定义为
,为Levi-civita符号,试验证
(1)
(2)
(3)
证:
(1)式左端
(1)式右端也可以化成 。 (1)式得证。
(2)式左端 ()
(2)式右端
故(2)式成立。
(3)式验证可仿(2)式。
4.5)设与为矢量算符,为标量算符,证明
(1)
(2)
证:(1)式右端
(1)式左端
(2)式右端
(2)式左端
4.6)设是由,构成的标量算符,证明
(1)
证: (2)
(3)
同理可证, (4)
(5)
将式(3)、(4)、(5)代入式(2),于是(1)式得证。
4.7)证明
。
证:
利用基本对易式
即得 。
因此
其次,由于和对易,所以
因此,
4.8)证明 (1)
(2)
(3)
(4)
证: (1)利用公式 ,,有
其中
因此
(2)利用公式, (Δ)
可得
①
②
③
由①②③,则(2)得证。
(3)
(4)就此式的一个分量加以证明,由4.4)(2),
,
其中
(即)
类似地。可以得到分量和分量的公式,故(4)题得证。
4.9)定义径向动量算符
证明:, ,
,
,
证:,
即为厄米算符。
据4.8)(1),。
其中 ,
因而
以左乘上式各项,即得
4.10)利用测不准关系估算谐振子的基态能量。
解:一维谐振子能量 。
又奇,,,
(由(3.8)、(3.9)题可知)
,,
由测不准关系,得 。
,得
同理有,。
谐振子(三维)基态能量。
4.11) 利用测不准关系估算类氢原子中电子的基态能量。
解:类氢原子中有关电子的讨论与氢原子的讨论十分相似,只是把氢原子中有关公式中的核电荷数换成(为氢原子系数)而理解为相应的约化质量。故玻尔轨迹半径 ,在类氢原子中变为。
类氢原子基态波函数,仅是的函数。
而,故只考虑径向测不准关系, 类氢原子径向能量为:。
而,如果只考虑基态,它可写为
,
与共轭,于是,,
(1)
求极值
由此得(:玻尔半径;:类氢原子中的电子基态“轨迹”半径)。代入(1)式,得
基态能量,
运算中做了一些不严格的代换,如,作为估算是允许的。
4.12)证明在分立的能量本征态下动量平均值为0。
证:设定态波函数的空间部分为,则有
为求的平均值,我们注意到坐标算符与的对易关系:
。
这里已用到最基本的对易关系,由此
这里用到了的厄米性。
这一结果可作一般结果推广。如果厄米算符可以表示为两个厄米算符和的对易子,则在或的本征态中,的平均值必为0。
4.13)证明在的本征态下,。
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