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系统分析与设中的数学方法
系统分析与设计中的数学方法;频 谱 分 析 法;从复数角度
给出欧拉公式
其复数形式
; 付氏级数所表示的f(t)无论是实数形式还是复数形式,都是无数个谐波函数的叠加。其复数形式的系数表示谐波的幅值与相位。
其系数的集合称为频谱。用ω或f作横坐标,平行纵坐标的线段│ck│表示相应的系数的模(线谱)。它具有离散性,相邻两线谱之间的距离Δω=Ω=2π/T。
;例:设函数f(t)为一方波序列,周期为T=2τ0
f(t)=A0 , -τ0/2t τ0/2
f(t)=0 , τ0/2t T-τ0/2
将f(t)代入
得
其基波分量的频率为
Ω=2π/T=π/ τ0
得到各次谐波ck值(T=2τ0)
;几点说明
因为
所以当K=1时,为基波频率项;
若T=4τ0,基波频率Ω=2π/T下降1/2,各线谱间距离缩短一半,其包络线形状一样,只是其高度与T成反比,幅值由A0/2→A0/4;
可以看出: f(t)的各次谐波随频率的变化情况;
因为基波频率Ω=2π/T,当T增大,线谱将互相靠近;
当T →∞时,则成为连续谱,付氏级数→付氏积分。
f(t)通过线性环节后的描述
令r(t)=f(t),为以上方波序列,则
可用下式来描述
;二、付氏积分与变换
付氏级数→周期函数,不适用于非周期函数;
对于非周期函数,认为T →∞,由付氏级数引申到付氏积分。
已知周期函数f(t)的付氏级数
将系数代入,即
有
; 若 有界,当T →∞时,有
当T →∞时, → 0,可看成 dω,
ωk → ω,
;
称
;其物理意义,对式
取f=ω/2π=1/T作为频率坐标
设F(j2πf)在fk处为单位面积窄脉冲
即F(j2πf)在fk处为单位面积窄脉冲,对应幅值为1的复数正弦
;因此,若将付氏变换 分解为一系列窄脉冲,面积分别
是 ,那么,合成的时间函数就是这些复数正弦之和。
由此可见:付氏积分就是在频域上将信号进行分解,其实质
就是将函数f(t)看作由无穷多个谐波叠加而成的。
与付氏级数的比较:连续与离散、非周期与周期
注意:在某个频率点上,谐波的幅值为 ,是无
穷小量,所以一般用相对幅值 表示其频谱。
;F(jω)可由f(t)曲线求得
设f(t)在±T/2以外为0,则
且已知一周期函数的付氏级数系数为
可得
即:可用根据f(t)构成一个周期函数,并对此进行频谱分析,求得各次谐波的 值,然后计算 ,再将其用光滑曲线连接。
;三、典型信号的频谱分析
理想脉冲信号
为方便求解,构建等价函数
应满足
;以 为例,计算频谱
;利用欧拉公式
对任意ω,其F(jω)都为1,是一种很有用的输入
函数,可测试系统带宽下的特性。;余弦函数
是周期函数,可用付氏级数展开,其线谱由f±f1处的两线段
构成。见右下图
余弦函数不满足绝对可积条件,
借助于δ(t)函数,有
;由于
若横坐标改用ω,则频谱为
反推
;常值函数
常值的频谱仅在零频率上有一δ函数,其面积为
也就是说,只含直流分量。
;阶跃函数 f(t)=1(t)
借助δ函数,有;将λ=1/ε代入
得
如右图可知, 随角频率的增加而很快衰减。;下面进行反推
由于阶跃信号的频谱的高频部分衰减很快,所以用该函数来测
试对象的动态特性,只能得到一个低频的数学模型。;实际脉??信号
δ函数频谱是常数,它包含了所有频率信息,而且均匀分布
由于能量不能无穷大,实际使用的脉冲总有一定的宽度,令其脉冲面积为1,对它们进行分析
设要分析的实际脉冲的冲量(面积)为1。讨论以下两种情况
由于
比较三角形和矩形脉冲(底部宽为T,面积都为1)的低频段特性。;A矩形 B三角形
实际脉冲信号的频谱在高频段都是衰减的,只是在一定范围内可以近似为常值;
T越小,频谱越宽,所包含的谐波数愈丰富,用来测量对象也就愈有利;
T相同时,三角波较之矩形波更接近理想脉冲;
要求精度为测定对象在0~6rad/s频段上的特性时,就要选宽度低于0.5s的脉冲信号作为激励信号。;四、离散付氏变换
作用:实际计算,计算机完成
付氏变换从谱的角度来分析系统;采用离散付氏变换,需
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