4-6通有正弦电流时单相绕组的磁动势.ppt

4.6 通有正弦电流时单相绕组的磁动势 因为铁心内的磁位降可以忽略不计，所以线圈的磁动势将全部消耗在两个气隙内，如气隙均匀， 一个极下的磁动势fc应该为： 图4-25表示节距等于周长1/4的两组整距线圈形成4极磁场时的情况。 基波磁动势的方程式可以写成： 2. 整距分布绕组的磁动势 y1= ? q=3 相距?电角度，单层绕组 ? 因为基波磁动势在空间按余弦规律分布，可以用矢量合成运算的方法求解，于是单层整距分布绕组的基波合成磁动势应为： ? 对于双层整距绕组，上式应该乘以2。（式4-40）也可以写成： 3. 短距分布绕组的磁动势 ?双层短距绕组的磁动势图： ?双层短距分布绕组的基波磁动势为： 4. 单相绕组的磁动势 所以，一相绕组的磁动势可以写成一对极下某相线圈组的磁动势，即： ?若绕组内的电流随时间作余弦变化， 按照与基波磁动势同样的方法，单相余弦电流通入到单相绕组中所产生的v次谐波磁动势（包括基波磁动势）为： 幅值： 0 ? 幅值： 单相绕组通入交变电流产生的基波磁动势在空间随?s按余弦规律变化，在时间上随?t按余弦规律脉振 脉振磁势（磁场）：空间上看轴线固定不动，从时间上看其大小不断地随电流的交变而在正、负幅值之间脉振的磁动势（磁场）；脉振磁动势的脉动频率取决于电流的频率------------时空函数 5. 单相绕组的谐波磁动势 * 线圈两边所跨定子圆周上的距离，用y1表示，y1应接近极距τ 极距 Q： 极距 P：极对数 上学期知识回顾： 槽距电角 相邻槽之间的电角度α 每极每相槽数 m:相数 P:极对数 即每一个极下每相所占的槽数 电角度 同样B-Y相，C-Z相 上学期：正弦旋转磁场下交流绕组的感应电动势 导体的感应电动势：绕组中某根导体感应的电动势 频率： 有效值： 上学期：正弦旋转磁场下交流绕组的感应电动势 2. 整距线圈的感应电动势：绕组中一整距线圈感应的电动势 有效值： 上学期：正弦旋转磁场下交流绕组的感应电动势 3. 短距线圈的感应电动势：绕组中一短距线圈感应的电动势 有效值： 上学期：正弦旋转磁场下交流绕组的感应电动势 4. 分布绕组的感应电动势： 有效值： 上学期：正弦旋转磁场下交流绕组的感应电动势 4. 分布绕组的感应电动势： 上学期：正弦旋转磁场下交流绕组的感应电动势 5. 相电动势： 上学期：正弦旋转磁场下交流绕组的感应电动势 5. 线电动势(三相对称绕组)： 星型联结: 线电势 = 三角形连接: 线电势=相电势 相电势 单相绕组通入正弦电流 何种磁动势 三相对称绕组通入三相对称电流 何种磁动势 电流 磁场 三相对称绕组通入三相对称电流 何种磁场 单相绕组通入正弦电流 何种磁场 整距线圈通入固定电流所产生的磁动势 单相绕组通入单相正弦电流所产生气隙磁动势的步骤 整距线圈组通入固定电流所产生的磁动势 短距线圈组通入固定电流所产生的磁动势 一相绕组通入固定电流所产生的磁动势 一相绕组通入正弦电流所产生的磁动势 为了分析方便，假设： （1）定，转子铁心的磁导率是无穷大，即认为铁心内磁位降可以忽略不计； （2）定，转子之间的气隙为均匀； （3）槽内电流集中于槽中心处，槽开口的影响可以忽略不计。 1. 整踞线圈的磁动势 图4-24表示一个Nc匝的整距线圈（y1=?），电流ic从线圈边A流出，从X流入。由于对称关系，此载流线圈所产生的磁场如图4-24a虚线所示。 N N S S A1 X1 A2 X2 幅值位置：线圈轴线处；空间分布，未考虑电流的变化 Fc1 相量表示 整距线圈产生的磁动势都是一个矩形波; 三个整矩线圈产生相同的矩形波磁动势，但空间位置不同。 每个线圈的匝数为：Nc ；通入的电流为：ic 合成磁势 磁动势的幅值位置：线圈组轴线上 磁动势幅值大小： 每相串联匝数： 相电流： 整距分布绕组的磁动势（单层和双层）： 坐标原点位于线圈组的轴线处：幅值在轴线处 某相一对极下一个整距线圈组的磁动势 总磁动势: A上、A下线圈组磁动势和X上、X下线圈组磁势的合成 总磁动势相当于： A上、 X上线圈组磁动势和X下、 A下线圈组磁