9恒定磁场2_7561_341_20100407100507.ppt

第三章 恒 定 磁 场 §3-3 恒定磁场基本方程、分界面上的衔接条件 §3.3.1 磁通连续性原理 §3.3.2 恒定磁场的基本方程 §3.3.3 分界面上的衔接条件 §3-4   磁矢位、恒定磁场的边值问题 §3.4.1 磁矢位 §3.4.2 磁矢位的边值问题 §3.4.3 磁矢位的应用 §3-5  磁 位 §3.5.1 磁位 §3.5.2 磁位的边值问题 小结位函数 §3-6  镜 像 法 §3.6.1 镜像法 2、下 列 矢 量 中 哪 个 可 能 是 恒 定 磁 场 中 的 磁 矢 位A， 如 果 是， 求 出 相 应 的 磁 感 应 强 度 及 电 流 密 度， 设 场 域 中 磁 导 率 为μ0， 3、在 平 行 平 面 场 中，B线 与 等A线 相 互____________ ( 填 写 垂 直、重 合 或 有 一 定 的 夹 角)。 4、B线 即 为 等A线 的 结 论 适 用 于 A、三 维 场 B、平 行 平 面 场 C、轴 对 称 场 答：( ) 5、 在 恒 定 磁 场 中， 磁 矢 位A与 磁 感 应 强 度B的 关 系 为______________。 引 入 磁 矢 位 的 理 论 根 据 是____________________ 。 在无电流的区域： (A) 磁位?m 在无电流的区域 一、微分方程： 在无电流的区域： 0 （均匀媒质） H = -? ?m 拉普拉斯方程 ▽ 2?m = 0 二、边界条件： 在无电流的区域： B2n = B1n H1t = H2t ?m1 = ?m2 三、磁位?m与电位? 的比拟： 边界条件 微分方程 由 场 强 计 算 位 导 出 电位? (?=0处) 磁位?m (无电流的区域) H = -? ?m E = -? ? ▽ 2? = 0 ?2=?1 ▽ 2?m = 0 ?m2=?m1 人为规定：闭合回路与电流不铰链。 ?m的多值性不影响磁场的分布。 四、磁位?m的注意事项： 1. ?m 只存在于无电流的区域； 2. ?m 无任何物理意义，仅仅是一个数学工具； 3.在铁磁物质内部(???)，H=0，B?0； 4.磁位?m的多值性： I l m P O n 五、磁位?m的应用： 1. 边值问题: 2. 场源问题： 无 无 电场力移动单位正电荷所作的功 物理意义 边界条件 场源关系 微分方程 位函数与场量的微积分关系 导 出 磁矢位A 磁位?m (无电流的区域) 电位? E = -? ? H = -? ?m ▽ 2?m = 0 ?m2=?m1 ?2=?1 1、 根 据 静 电 场 与 恒 定 磁 场 的 类 比 关 系， 静 电 场 中 电 位 函 数φ 满 足 的 方 程 是 (或＝0 )， 恒 定 磁 场 中 磁 位φm 满 足 的 方 程 是 (或＝0）。 答： ( ) * * 磁感应强度（B）（毕奥—沙伐定律） H 的旋度 B 的散度 基本方程 磁位( ?m) 分界面上衔接条件 磁矢位（A） 边值问题 数值法 解析法 分离变量法 镜像法 有限元法 有限差分法 电感的计算 磁场能量及力 磁路及其计算 恒定磁场知识结构框图 基本实验定律 (安培力定律） §3-4 磁矢位、恒定磁场的边值问题 §3-5 磁位 §3-7 电感 §3-8 磁场能量与力 §3-9 磁路及其计算 引入物理量 基本方程 引入辅助量 应用 计算 §3-1 磁感应强度 §3-2 安培环路定律 §3-3 恒定磁场基本方程、 分界面上的衔接条件 §3-6 镜像法 §3.3.1 磁通连续性原理 §3.3.2 恒定磁场的基本方程 §3.3.3 分界面上的衔接条件 B的散度 一、磁通的定义： (Wb) 二、磁通连续性原理： 实验表明：对于任意闭合面，有： 说明： 恒定磁场处处散度为0，是无源场(无磁荷)，磁感应线处处连续。 n B 磁通连续性原理 一、基本方程： 二、恒定磁场的性质： 1、恒定磁场为有旋无源场； 2、磁力线一定与电流铰链； 3、磁力线闭合。 一载流导线 I 位于无限大铁板上方的磁场分布（B 线） 长直螺线管磁场的分布（B 线） 一、磁场强度H的边界条件： 证明：作一矩形为闭合回路， 设边△l2?0，边△l1上H均匀 0 右=K △l1 △l1 ?1 ?2 P △l2 H1 H2 H2n H1n H2t H1t 结论： (H1 - H2)×en=K en为：媒质1的外法向分量 en 二、磁感应强度B的边界条件： ?1 ?2 P △l B2n = B1n 证明