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第六章 气体动力循环 课后答案网，用心为你服务！ 第六章 气体动力循环 思 考 题 1. 内燃机循环从状态f到状态g（参看图6-1）实际上是排气过程而不是定容 冷却过程。试在p-v图和T-s图中将这一过程进行时气缸中气体的实际状态变化情 况表示出来。 T 答：f到g是一排气过程，这是排气阀门打开，气缸中的气体由于压力高于大气压力而 迅速膨胀，大部分气体很快排出气缸。气体的这一快速膨胀过程接近于绝热膨胀过程，如不 考虑摩擦则为定熵过程（下图中过程1-2），如考虑膨胀时的内部摩擦，则气缸中气体的比熵 略有增加（下图中过程1-2’）。 2. 活塞式内燃机循环中，如果绝热膨胀过程不是在状态5结束 ( 图6-26 )， 而是继续膨胀到状态6 (p = p ) ,那么循环的热效率是否会提高？试用温熵图6 1 加以分析。 答：按图2-26’所示的循环，其热效率为 q −q q η =1 − 2 1 − 2 =η t t q q 1 1 可见，如果继续膨胀到状态b时，循环的热效率比原来膨胀5要高一些。 图6-26’ 3. 试证明：对于燃气轮机装置的定压加热循环和活塞式内燃机的定容加热 循环，如果燃烧前气体被压缩的程度相同，那么它们将具有相同的理论热效率。 [证明] 燃气轮机装置的定压加热循环表示在T-S图中如图a)所示活塞式内燃机的定容 加热循环表示在 图 T-S b) - 1 - 第六章 气体动力循环 课后答案网，用心为你服务！ (a) (b) 燃气轮机定压加热循环理论热效率可由(6-13)式求得 1 η =1 − a) t, p κ −1 0 κ0 π 内燃机定容加热循环理论热效率可由 式求得 (6-5) 1 η =1 − b) t,v κ −1 0 ε 1 1 V V ⎛ P ⎞κ0 κ0 因为