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1.垂直排列相畸变（DAP） 负介电各向异性的液晶材料，采用垂直排列方法使液晶分子垂直排列于基片表面，利用液晶分子所具有的高度双折射性质，由电场控制分子倾斜程度。偏振光经过这种液晶层后，将使线偏振光变为椭圆偏振光。在检偏器作用下可以得到绚丽多彩的显示图像。 * 如图将N型向列液晶注入两块透明导电玻璃基板之间，并使液晶分子长轴沿上、下基板都为垂直排列。 * 如图所示，将一对起偏镜的偏振光轴（透射直线偏振光的电场矢量振动平面）所形成的角为Ψ；将入射一侧起偏镜的偏振光方向和特殊光的偏振面（电场矢量的振动方向）所形成的角为Φ。 普通光振动平面 射出一侧起偏镜 入设一侧起偏镜 特殊光振动平面 入射光 指向矢 * 设寻常光和非寻常光的折射率分别为ne和no，那么经过液晶盒后两个偏振光的相位差为: 其中 * 若设透过起偏镜而入射到液晶介质的直线偏振光的振幅为E，以普通光Eo和特殊光Ee在液晶介质中传播。对于射出光一侧起偏镜方向普通光和特殊光的振幅分量为： * 因为起偏镜和检偏镜成90°，所以这里Ψ＝90°，那么上式可以化简为 I0为起偏镜的入射光强，该值考虑了起偏镜的透射性能。 那么透射光强度则表示为： * 如果调整液晶光轴和偏振片之间的夹角，使Φ＝45°，则 即透过光强只取决于δ值，而δ＝2πd△n/λ ，当改变电压就改变了θ，相当于改变ne，这就造成δ的不同，所以控制电压使相对于某一波长的光δ为整数，那么这一波长的光就可以完全通过。 * 不加电场时使光的行进方向与向列液晶介质光学轴夹角为0，也就是θ＝0。讨论如下： ①不加电场时，ne＝no＝n⊥，这时δ＝0，得到原理上的暗状态。 ②当加上电场时，θ改变，ne≠no，那么可以在0θ90°范围内实现透明状态。 ③控制电压使相对于某一波长的光δ为整数，那么这一波长的光就可完全通过。如果用白光照射，就会产生相应的干涉颜色。这种由电压控制颜色变化进行的色相调制，又称为电控双折射。 * 电压与材料的介电各向异性和弹性常数K33有关，如下式所示： 响应取决于变形的程度，与变形有关的粘度系数为： * 透射光强和电压之间的关系为 * * * 第1章 绪论(P2) 第2章 阴极射线管(CRT)显示技术(P4) 第3章 液晶显示技术(P24) 第4章(无) 发光二极管(LED)显示技术 第5章 等离子体显示技术(P43) 第6章 激光显示技术(P54) 分立中心发光 发光物质的发光中心（即发光体内部在结构中能发光的分子）受激发时并未离化，即激发和发射过程发生在彼此独立的、个别的发光中心内部的发光。 特点：发光是单分子过程，不伴随有光电导。 * 第1章 绪论 复合发光 发光物质受激发时分离出一对带异号电荷的粒子（正离子－空穴和电子），这两种粒子复合时的发光称为复合发光。特点：由于离化的带电粒子在发光物质中漂移或扩散，从而构成特征性光电导，又称为“光电导型”发光。 短复合发光：电子脱离发光中心后，又回到与原来的发光中心复合而发光，呈单分子过程，电子在导带中停留时间短，不超过10-10s。 长复合发光：电子脱离原来发光中心后，与其他离化了的发光中心复合发光，呈双分子过程。 * 1.阴极 所有CRT都是借电子束工作的，产生电子的“源”就是电子枪中的阴极。 任何金属加热到足够高的温度都会有足够多的电子克服固体表面的阻力（逸出功）而从固体逸出，成为热发射电子。根据著名的理查森－德施曼纯金属热发射公式，热发射电流密度JK与材料逸出功φM和工作温度T的关系为 * 第2章 阴极射线管(CRT)显示技术 由上式可知，逸出功对热发射电流影响很大，若T＝1000K，逸出功减少1ev，则JK增加105倍；同样，若逸出功保持不变，而T由1000K增加到1500K，则逸出功增加104倍。但T的增加会引起材料的强烈蒸发，所以降低逸出功是研究阴极的最重要目标。 * 早期阴极曾采用钨，其逸出功是4.52eV，，要加热到2400K～2700K才会有显著的电子发射，效率只有6～8mA/W。现在采用的是BaO、SrO和CaO混合物组成的氧化物阴极，其逸出功只有1.0～1.2eV，所以工作温度可低至950～1100K，发射效率也增至100~250mA/W。 氧化物阴极的结构分直热式和间热式两种。 * 2.加热灯丝 灯丝的作用是加热阴极，对其有如下几个要求： ①在额定灯丝电压下，保证阴极正常工作温度； ②热效率高； ③启动速度快，即在数秒内将阴极升温到工作温度。 灯丝的工作温度比阴极工作温度高200℃，为1320K。 * 3.发射系统 各种电子枪的发射系统组成相同，都是由阴极、调制极（栅极）与加速极三个电极组成。 阴极发射电子，在讨论时令它的电位为零；调制极上加负电压，用于控制阴极电子发