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 1-3-3 辐射屏     低温绝热技术 祁影霞 E-mail: peggyqi@yahoo.cn  1-1 稀薄气体的热传导 1-2 分散介质的热传导 1-3 绝热中得辐射换热 第一章 低温绝热基础  1-1 稀薄气体的热传导 1-1-1 气体导热率的微观理论 气体的热传导主要由分子的移动及其碰撞而产生。分子的动能从高速分子传给低速分子。因此，传热强度取决于参加换热的分子数及其运动速度。根据气体动力学的初级理论推算指出，常压下气体的热导率为 （1-1）  根据严格的数学理论，推得气体的黏度为 而热导率 系数 与气体分子的结构有关，对于多数普通气体 =1.5~2.5（其中单原子气 体为2.5） （1-2） （1-3） （1-4）  由式（1-2）和式（1-3）得到 （1-5） 由式（1-5）可见，只要压强不是太高或太低，气体的导热率与压强是无关的。因为 只是温度的函数。 正比于P，而 却反比与P。 　　 　　气体分子运动均方根速度与温度有如下关系： 　　所以，气体导热率随温度的升高而增大， 按 关系随温度而变。但是在负压下，单位体积内包含的气体分子数大为减小，分子的平均自由程大于容器的尺度，热导率将随压强的降低而减小。 （1-6）  1-1-2 气体分子平均自由能 　　单位时间内一个分子与其他分子相碰撞的平均次数，以及每次碰撞时一个分子自由运动的平均路程。这就是分子做自由运动的平均自由程，它是一个分子与其他分子两次相碰撞之间走过的距离的平均值。 　　由式（1-2）得 （1-7） （1-9） （1-8）  　　由式（1-8）可知，不同气体具有不同的自由程，分子量小的，自由程大。同一种气体，由于黏度 大致上与温度T成正比，故自由程近似的与 成正比，并与压强成反比。  1-1-3 稀薄气体导热的特点  　　在自由分子状态下，每一个剩余气体分子在于容器避免碰撞后弹回时，与器壁进行了热交换，其传热速率可以单独地由剩余气体的分子量m、比热容c及压强p来确定，但这种换热过程的热平衡是极难实现的。这时应考虑气体与器壁分子之间能量交换的不完全。 　　分子与壁面碰撞时趋向热平衡的程度用热适应系数 的概念加以定量处理。 1-1-4 自由分子状态气体导热  1-1-5 中间压强区的气体导热   1-2 分散介质的热传导  1-2-1 颗粒材料的热传导     1-2-2 分散介质的接触热交换 计算公式仍可按式（1-24）~（1-29）的关系，假定分散介质由紊乱分布的球形微粒组成，每一个微粒与邻近的几个微粒相接触，在单位压力p的负荷下，在接触点处形成一个微小的接触，两球的接触面积由式（1-34）确定。  1-2-2 分散介质的接触热交换   1-3 绝热中得辐射换热 1-3-1 辐射的基本特性和定义     （2） 斯蒂芬-波尔兹曼定律