双缝干涉条纹间距公式的推导——两种方法.docVIP

双缝干涉条纹间距公式的推导 双缝干涉条纹间距公式的推导 如图建立直角坐标系，其x轴上横坐标为的点与的点为两波源。这两个波源的振动情况完全相同，则这两个波源发生干涉时的加强区为到两个波源的距离差为波长整数倍（零除外）的双曲线簇。其中、为所有双曲线的公共焦点。这个双曲线簇的方程为： 用直线去截这簇双曲线，直线与双曲线的交点为加强的点。将代入双曲线簇的方程，有： 解得： 上式中，d的数量级为，为。故，x的表达式简化为： 其中的数量级为，d的数量级为。故，x的表达式简化为： 可见，交点横坐标成一等差数列，公差为，这说明： （1）条纹是等间距的； （2）相邻两条纹的间距为。 至此，证明了条纹间距公式：。 杨氏双缝干涉条纹间距到底是不是相等的？ 海军航空工程学院 李磊 梁吉峰 选自《物理教师》2008年第11期 在杨氏双缝干涉实验中，在现行的高中物理教科书中得出相邻的明纹（或者暗纹）中心间距为：Δx＝Lλ/d，其中L为双缝与屏的间距，d为双缝间距，对单色光而言，其波长λ为定值，所以我们得出的结论是干涉图样为等间距的一系列明暗相同的条纹，但是在现行的高中物理教科书中所给的干涉条纹的照片却并非如此，如图1。我们可以看到只是在照片中央部分的干涉条件是等间距的，但是在其边缘部分的条纹的间距明显与中央部分的条纹间距不同。问题到底出在哪里呢？ 首先我们来看现行的教科书上对于杨氏双缝干涉的解释，如图2。 设定双缝S1、S2的间距为d，双缝所在平面与光屏P平行。双缝与屏之间的垂直距离为L，我们在屏上任取一点P1，设定点P1与双缝S1、S2的距离分别为r1和r2，O为双缝S1、S2的中点，双缝S1、S2的连线的中垂线与屏的交点为P0，设P1与P0的距离为x，为了获得明显的干涉条纹，在通常情况下Ld，在这种情况下由双缝S1、S2发出的光到达屏上P1点的光程差Δr为 S2M＝r2－r1≈dsinθ， （1） 其中θ也是OP0与OP1所成的角。 因为dL，θ很小，所以 sinθ≈tanθ＝ （2） 因此Δr≈dsinθ≈d 当Δr≈d＝±kλ时，屏上表现为明条纹，其中k＝0，1，2，……， （3） 当Δr≈d＝±（k＋）λ时，屏上表现为暗条纹，其中是k＝0，1，2，……。 （3′） 我们继续算得光屏上明条纹和暗条纹的中心位置。 当x＝±kλ时，屏上表现为明条纹，其中k＝0，1，2，…。 （4） 当x＝±（k＋）λ时，屏上表现为暗条纹，其中k＝0，1，2，…。 （4′） 我们还可以算出相邻明条纹（或者暗条纹）中心问的距离为 Δx＝xk＋1－xk＝λ。 （5） 至此我们得出结论：杨氏双缝干涉条纹是等间距的。 问题就在于以上的推导过程中，我们用过两次近似，第1次是在运用公式Δr＝r2－r1≈dsinθ的时候，此式近似成立的条件是∠S1P1S2很小，因此有S1M⊥S2P1，S1M⊥OP1，因此∠P0OP1＝∠S2S1M，如果要保证∠S1P1S2很小，只要满足dL即可，因此Δr≈dsinθ是满足的。 第2次近似是因为dL，θ很小，所以sinθ≈tanθ。下面我们通过表1来比较sinθ与tanθ的数值。 表1 θ 1° 2° 3° 4° 5° 6° 7° sinθ 0.017452 0.034899 0.052359 0.069756 0.087155 0.104528 0.121869 tanθ 0.017455 0.034920 0.052407 0.069926 0.087488 0.105104 0.122784 θ 8° 9° 10° 11° sinθ 0.139173 0.156434 0.173648 0.190808 tanθ 0.140540 0.158384 0.176326 0.194380 从表1中我们可以看出当θ＝6°时，≈0.6%。因此当θ≥6°时，相对误差就超过了0.6%，因此我们通常说sinθ＝tanθ成立的条件是θ≤5°，当θ＞5°时，sinθ≈tanθ就不再成立。而在杨氏双缝干涉实验中，θ很小所对应的条件应该是xL，这应该对应于光屏上靠近P0的点，在此种情况下上述的推导过程是成立的，干涉条纹是等间距的。 而当x较大时，也就是光屏上离P0较远的点所对应的θ角也较大，当θ＞5°时，sinθ≈tanθ就不再成立，上述推导过程也就不完全成立了，（2）式就不能再用了。 此时sinθ＝ 所以，Δr≈dsinθ＝＝±kλ，屏上表现为明条纹，其中k＝0，1，2，…， Δr≈dsinθ＝＝±（k＋）λ，屏上表现为暗条纹，其中k＝0，1，2，…。 因此可以得到光屏上明纹或者暗纹的中心位置为x＝±，屏上表现为明条纹，其中k＝0，1，2，…， x＝±，屏上表现为