(粲介子)Dalitz图分析简介 - Indico.PPT

* 粒子产额比 在MC模拟中，各类粒子的产额比由预先设定的参数确定： * 粒子产额比 发展完善BESIII物理通用产生器 动机：每项实验都与产生器有关，可靠的物理模型甚至成了减少测量系统误差的关键。 目标：实现BES物理中BEPC能区绝大多数QCD产生道和衰变道都能以Lund弦碎裂面积律的方法LUARLW统一模拟。 强子化模型及其产生器改进 ?LUARLW的QCD辐射修正，即能模拟e+e??qq、qqg ? 强子； ?LUARLW对粲偶素通过ggg、gg?及?*单举强衰变的模拟；　　　 ?LUARLW对已被证实的和可能存在的遍举产生和辐射衰变道的模拟； ?用实验数据协调LUARLW参数； LUARLW已能模拟粲偶素如下衰变过程 以及其它已被PDG确定的、理论上可能存在但尚未被实验证实的产生和衰变道。 电磁轻子衰变 　　　　　　　 强衰变 电磁强子衰变 辐射强子衰变 辐射M1转变 把LUARLW改进为BEPC能区通用产生器 目前，LUARLU已具备模拟如下ISR连续态和JPC = 1? ?共振态的产生和衰变道的功能。很多道的模拟是针对BESIII物理新增加的。 当实验和理论上发现还存在新的产生和衰变道，都可以增加到LUARLW中，为不同目的实验测量的信号和本底道分析提供条件。 一网打尽BEPC能区QCD强产生之大鱼 J/?的三胶子衰变 J/?的两胶子衰变 J/?的磁偶极M1跃迁衰变 J/?的电磁衰变强子产生 ?(2S)???J/?及其级联衰变 ?(4050)可能的三胶子衰变 * 冲度 BESII数据与LUARLW比较： 左列图：探测器层次 右列图：经探测器效率修正后物理层次。 冲度范围 0.5 T 1 对2-jet末态，T ≈ 1 对各向同性末态， T ≈ 0.5 * 球度 BESII数据与LUARLW比较： 左列图：探测器层次 右列图：经探测器效率修正后物理层次。 直观上说，球度表示了强子末态各粒子相对于事例轴的横动量之和。 对2-jet末态，S≈0 对各向同性末态， S≈1 胡海明 huhm@ihep.ac.cn 2013.11.01 Lund面积定律简介 内容提要 强子化图像 Lund弦碎裂模型 理论HERWIG集团衰变模型 高弦碎裂函数的导出 极高能量情况?JETSET 中低能情况?LUARLW 横动量分布 无关联 相关联 粒子产额比 * 强子产生模型 强子化属于QCD非微扰问题，只能采用唯象模型定量描述． 目前主要有： 集团衰变模型(HERWIG) 弦碎裂模型(JETSET) 正负电子湮没强子产生的图象 * 集团强子化模型(HERWIG) 第一阶段：部分子级联(微扰) ①产生级联i?jk (类似马尔科夫过程); ②确定动量 第二阶段：中间类强子集团的产生(非微扰) ①集团的部分子组成 ②集团的质量分布 第三阶段：不稳定强子衰变(理论或实验) ①一次衰变； ②级联衰变(重集团衰变为两个或几个较轻集团，直至所有集团都衰变为强子) 应用情况：在高能下(在LEP能区)绝大多数模型的预言与实验较好符合，在中低能区(BES,VEPP), 模型与实验有较大的差别, 或者模型不能运行． * Lund弦碎裂模型 弦的概念：在正反夸克之间的色力场被限制在狭窄的流管内，即无质量的相对论性弦，其角色相当于QCD中的胶子场。 物理基础：相对论，量子力学， 因果律。 弦碎裂：弦被色力场拉开，夸克的动能转化为弦的势能；新的(双)夸克－反夸克对通过量子隧道效应从真空中激发出来；并在新夸克对产生处断裂。如果夸克－反夸克对具有正确的量子数，它们形成介子或重子，否则只表现为没有观测效应的真空涨落。 弦碎裂强子化模型是由瑞典Lund大学理论物理系提出和发展的半经典模型，其创始人和主要贡献者是Bo Andersson教授。 Bo Andersson (1937-2002) * Lund弦碎裂图象 ?? t=0 携带色荷与反色荷的夸克-反夸克对在t=0时刻产生，然后相互远离。在两个色荷与反色荷之间的强力场可以假设为压缩在一根管子(tube)内。在一个很小区域内的场能(正比于弦的长度)因激发可以物质化产生新的夸克-反夸克对，双夸克-双反夸克对等，并在对产生处发生断裂(暂不考虑胶子)。经过强子化机制，碎裂的结果是产生一组试验上观测到的强子。 * * Lund弦碎裂图象 考虑相对论性粒子在时空(t,x)中的运动，质量m，能量E，动量p。它在常数力?的作用下，经典运动方程为： 其解为 粒子的速度 能量-空间坐标方程 轨道运动 时空(t,x)轨迹：双曲线 * Lund弦碎裂图象 在A点和B点产生的粒子(夸克-反夸克)的能动量分别为