热膨胀型固体物态方程!-物理学报.PDF

第 卷 第 期 年 月 物 理 学 报 5! 5 $##$ 5 ， ， ， E3F (5! D3 (5 G;H $##$ （ ） !###:’$#=$##$=5! #5 = !#:#5 ?87? @0ABC8? BCDC8? !$##$ 8I., ( @IH/ ( B3J ( 热膨胀型固体物态方程! 李晓杰 （大连理工大学工程力学系，大连 !!#$% ） （ 年 月 日收到； 年 月 日收到修改稿） $##! $’ $##! !# ’! 根据晶体热振动的非谐振效应，推导出了一种热膨胀形式的固体物态方程 与常用的 物态方程相比， ( )*+,-./-, 该热膨胀物态方程在理论上说明了极高压下等熵线族趋近于冷压线的事实，并可很好地连接固体高压与常压性 质( 介绍了该物态方程的理论，定义了新的热力学函数，并对如何采用冲击0123,.34 方程拟合热膨胀形式的固体物 态方程进行了介绍( 关键词：物态方程，固体，高压，热膨胀 ： ， ， ， !## %’# 56# 5$’57 #56#8 从而得到了一种反映固体等压热膨胀行为的物态 !9 引 言 方程( 固体物态方程是研究其高压、相变等性质的基 $ 9 固体的等压热膨胀行为与物态方程 本方程，自)*+,-./-, 物态方程出现以来，人们一直 采用这种等容形式的物态方程对固体高压、相变等 ［］ $ % % 简单振子的非谐振行为’ 性质进行研究，并在对各种冷压形式、 系数 )*+,-./-, 如图 （）为原子间的结合势能 （）曲线，其 的确立上进行了大量的理论研究与实验研究( 但 ! ; ! # 中 是原子结合势能 的最低点（如不考虑原子 )*+,-./-, 物态方程无论是在理论上、还是在实际应 $ ! 用中都有一些缺点 如由 物态方程推导出 非谐振现象时也就是常压原子热振动的中心点）而 ( )*+,-./-, (