弹塑性力学第5讲—塑性本构关系.pdf

弹性与塑性力学引论 课件制作： 丁勇 配套教材：《弹性与塑性力学引论》 中国水利水电出版社，丁勇 宁波大学 建筑工程与环境学院 联系方式：137210762@ 弹性与塑性力学引论 第5章塑性本构关系 5.1 屈服条件的概念 一般应力状态下的屈服条件 5.1屈服条件的概念 5.1屈服条件的概念 5.2 常用的屈服条件 5.2.1 Tresca屈服条件 最大剪应力是材料屈服的原因 τ τ max 0 τ0 为材料的剪切屈服应力，由实验确定。由于剪切实验 比较困难，因此往往用主拉应力来计算最大切应力。 τ max σ −σ 1 3 τ max 2 结合单向拉伸实验的结果，间接确定剪切屈服应力，即 σ 0 τ 0 2 因此Tresca屈服条件可表示为 σ −σ σ 1 3 0 2 2 5.2 常用的屈服条件 5.2.1 Tresca屈服条件 不考虑主应力的大小顺序，Tresca屈服条件的一般形式为 σ −σ 0 Tresca 0 − σ σ − σσ σ −maxσ, {σ , } 1 2 其中 2 Tresca3 3 1 在主应力空间中，Tresca屈服 σ3 条件对应的屈服面是与静水应力 状态线平行的六角柱体表面。 Tresca六角柱体 当应力点在六角柱体内部时， O 材料处于弹性状态；当应力点在 σ2 六角柱表面（屈服面）时，材料 π平面 σ1 处于塑性状态。 5.2 常用的屈服条件 在平面应力状态下，若σ 0，则Tresca屈服条件简化为