蒙特卡罗模拟单阻止柱双散射体质子束流扩展方法! - 物理学报.pdf

第 卷 第 期 年 月 物 理 学 报 ’ # %$#$ # ， ， ， K+2 =’ R+ = # S0,401G %$#$ （ ） #$$$A(%’$L%$#$L’ $# L$ #’’A$I M/NM J8OPQ/M PQRQ/M !%$#$ /;9, = J;GC = P+H = 蒙特卡罗模拟单阻止柱双散射体 质子束流扩展方法! 鞠志萍 曹午飞 刘小伟! （中山大学物理科学与工程技术学院，广州 #$% ） （ 年 月 日收到； 年 月 日收到修改稿） %$$’ # %$ %$$’ ( %) 束流扩展是研究质子治疗大体积深度肿瘤的基础，利用*+,-. /012+ 多粒子模拟软件32450%$$) 6(7 6 #$，计算质子 经过单阻止柱双散射体后束流横向分布特性，与相同条件下由 公式经解析计算相比较 结果表明：在束流 89:;20, = 分布均匀性大于 的范围内， 计算得到的质子通量小于由 公式经解析计算得到的结果，膜薄的条 ’ 32450 89:;20, 件下二者符合好于膜厚的条件= 束流扩展半径随着两个散射膜厚度的增加而增大，束流利用率先增加后减小，最大 值是#) 6’ = 关键词：蒙特卡罗，质子治疗，束流扩展，束流横向分布 ： ， !## %??$ $)$ 样分布的束流再经过第二个散射体后，圆环两侧的 #6 引 言 离子被散射去填充圆环中间的空位= 只要整个系统 安排合适，就会得到一个较大的均匀束流分布= 本文 质子治疗束流配送系统中，被动束流扩展方法 利用*+,-. /012+ 方法计算质子经过单阻止柱双散射 ［，］ 由于简单、安全、可靠的特点而得到广泛应用# % = 被 体后束流横向分布特性，与相同条件下由89:;20, ［］ ［］ I 动束流扩展法是将从加速器引出的束流经过一个或 公式 经解析计算 得到的结果相比较= 两个散射体散射后扩展成均匀分布的束流，均匀分 布的束流可以保证病灶的每个部分都接受相同剂量 % 6 计算方法及计算模型 的照射 单膜散射法只能在较窄的照射野中得到均 = ［］ 匀性满足临床要求的束流分布( = 如果想要提高束 采用 *+,-. /012+ 多粒子输运软件 32450%$$) 6(