质子散射角分布的蒙特卡罗模拟! - 物理学报.pdf

第 卷 第 期 年 月 物 理 学 报 ’ # %$$H # ， ， ， I*1 9’ S* 9 # T/+3/0B %$$H （ ） #$$$;7%H$L%$$HL’ $# L$#(;$( M.NM OEPQR.M QRSR.M !%$$H .G=+ 9 OGB 9 Q*D 9 质子散射角分布的蒙特卡罗模拟! 鞠志萍 曹午飞 刘小伟! （中山大学物理科学与工程技术学院，广州 #$% ） （ 年 月 日收到； 年 月 日收到修改稿） %$$’ ( % %$$’ ( %( 利用 模拟软件 ，模拟计算质子经单膜散射后粒子角分布及能量分布 讨论质子束能 )*+,- ./01* 2134/%$$5 678 9% 9 量、散射体材料及厚度对散射角分布的影响 结果表明：薄的高原子序数材料适合做散射体 9 9 关键词：质子治疗，束流扩展，单膜散射法，散射角 ： ， !## %’’$ $5$ 垂直入射到半径为 ，高度为 的散射体上 距 # D ! 9 离散射体为 ，垂直入射束方向是记录平面 #6 引 言 9 质子的截止能量为 ，计算分 次循环， #$$ 4-I 质子治疗束流配送系统中，被动束流扩展方法 每次循环产生 5 个质子 在记录平面上得到质 # J #$ 9 ［，］ 由于简单、安全、可靠的特点而得到广泛应用# % 9 被 子通量随散射角的变化关系，将结果做高斯拟合，截 动束流扩展法是将从加速器引出的束流经过一个或 去大角度的拖尾，只保留与高斯拟合程度大于H’K 两个散射体散射后扩展成均匀分布的束流 均匀分 的部分，这样保证统计误差小于 ，得到高斯拟合 9