第4章 功和能32.ppt

本章题头;内容提要;本章前言;第一节;;讨论;质点系动能定理;证明;推导;证明;因各质点位移不一定相同 ;随堂练习一;练习二;练习三;讨论;第二节;保守力的功：;重力的功;引力的功;续引力功;弹力的功;;保守力定义有两种表述 表述一（文字叙述）： 作功与路径无关,只与始末位置有关的 力称为保守力 表述二（数学表示） ：;= 0;随堂练习;保守力功小结;势能概念;势能性质;势能曲线; 定义式定义的是质点在两个位置的势能增量，至于对应于某一位置的势能值究竟是多少，只有对势能零点作出规定之后才能确定。我们把势能等于零的空间点叫做势能零点，它通常是人为选定的。 ; 由于势能与物体间相互作用的保守力相联系，因此势能是属于以保守力相互作用的物体组成的质点系的。对于单个质点可以具有动能，但是单个质点不可能有势能。有时谈到的“某质点的重力势能? ? ? ? ? ? ”，这只是一个简略的说法，要反映物理实质，更准确的说法是质点与地球这一系统的重力势能，用来决定势能的质点位置，实际上是质点系内质点之间的相对位置，因此，质点系的势能是质点相对位置的函数。; 由上可知,势能是相对位置的函数，以势能为纵轴，以表明相对位置的坐标为横轴，所画出的势能函数曲线称为势能曲线。;当势能曲线呈现如右图那样向上凸的形状时，称为势垒。这时，势能曲线上的O点是极大点，曲线斜率为零，质点所受的力为零处于平衡，但只要质点稍有偏离，就受到指向势能减小方向的力，使其离开平衡位置更远。所以势能极大点为不稳定平衡点。如果质点在势垒的左侧向着势垒“顶”运动，只有当质点的初动能值大于势能的增量（势垒的高度）时，才能由左侧“越过”势垒到右侧去（就像一个只能跳过高度1.5m横竿的人不可能跳过高度1.8m的横竿一样。）;讨论;总结;保守力与势能的关系;通常 EP 可以是几个坐标的函数，;若;选项1链接答案;选项1链接答案;第三节 机械能;;守恒条件与结果;守恒定律推演;续推演; 由于摩擦力等非保守力普遍存在，机械能精确守恒的情况很罕见。但是在将摩擦力等非保守力的功忽略不计，对计???结果并不发生明显影响时，仍用机械能守恒方程求近似解。;随堂练习;第二宇宙速度;光;续练习二;例题： 一个质量为m 的珠子系在线的一端，线的另一端系于墙上的钉子上，线长为 l ，先拉动珠子使线保持水平静止，然后松手使珠子下落. 求线摆下 角时这个珠子的速率. ;解法1：运用牛顿第二定律;解法2：利用动能定理;解法3：利用机械能守恒定律;从一题三解的过程中得到的启示;经典黑洞;第四节 碰撞;;碰撞系统的动量;完全弹性碰撞;续全弹碰;全弹碰速度公式;公式讨论;完全非弹性碰撞;随堂练习一;随堂练习二;续练习二;*;解：