12掌握变电站事故处理一般原则与管理规定.ppt

第三章 常用计算的基本理论和方法 ;第三章 常用计算的基本理论和方法;第一节 正常运行时导体载流量计算 ;第一节 正常运行时导体载流量计算 ;-（2）发热按照流过电流的大小和时间分为长期发热和短时发热两类。;3、发热对电器设备的影响 ; 为了保证导体在长期发热和短时发热作用下能可靠、安全地工作，应使其发热的最高温度不超过导体的长期发热和短时发热最高允许温度。 ; （3） 影响长期发热最高允许温度的因素主要是保证导体接触部分可靠地工作。;导体短路时，虽然持续的时间不长，但是短路电流很大，发热量仍然会很高。这些发热量在极短时间内不容易散出，于是导体的温度迅速升高。 同时，导体还受到电动力的作用。如果电动力超过允许值，将使导体变形或损坏。 由此可见，发热和电动力是电气设备运行中必须注意的问题。;二、导体发热和散热的计算;二、导体发热和散热的计算 ;1．导体电阻损耗产生的热量 QR; 矩形截面导体的集肤系数曲线示于图3-1中。 圆管形截面导体的集肤系数曲线示于图3-2中。图中f 为电源频率， Rdc为1000m长导体的直流电阻。 ;表3－1 电阻率?及温度系数?t ;图3－1 矩形导体的集肤系数 ; 圆柱及圆管导体的集肤系数，示于图3－2 。f 为电源频率，Rac 为1000 m长导体的直流电阻。;2．导体吸收太阳辐射的热量Qt ;3．导体对流散热量Ql ;对流换热系数αl 的计算 由于对流条件不同，分为自然对流和强迫对流两种情况：; 单条矩形导体竖放时（如图3-3a所示）的对流散热面积（单位为m2/m）为 :; （2）强迫对流散热量的计算 屋内人工通风或屋外导体处在风速较大的环境时，可以带走更多的热量，属于强迫对流换热。圆管形导体的对流散热系数为: ;风向与导体不垂直的修正系数 ;4．辐射换热量的计算 ;4．辐射换热量的计算 ;表3－2 导体材料的辐射换热系数?;5.导热散热量Qd;三. 导体载流量（长期允许电流）的计算; 在导体升温的过程中，导体产生的热量（QR），一部分用于本身温度升高所需的热量（Qc），一部分散失到周围介质中（QL+Qf）。 由此可写出热量平衡方程式如下 ; 导体通过正常工作电流时???其温度变化范围不大，因此，电阻R、比热容C及换热系 数?均可视为常数。 式（3－13）经整理后，即得 ; 设开始温升为?k＝?k－?0，对应于时间t的温升为 ?＝?－?0，代入式（3－14），可求得?;式中 Tr－导体的发热时间常数。 得出升温过程的表达式为; 2.导体的载流量 ; 故导体的载流量为：; 上式并未考虑日照的影响。对于屋外导体，计及日照作用时导体的载流量为 ;【例3-1】屋内配电装置中装有100mm×8mm的矩形导体。导体正常运行温度为70℃，周围空气温度为25℃。试计算该导体的载流量 。 ;（1）计算单位长度的交流电阻 查表3-1得，铝导体温度为 20℃时的直流电阻率 Ω·mm2/m，电阻温度系数 ;对流散热系数为 ;因导体表面涂漆，取 ;（4）导体的载流量;★ 作 业