【空气动力学】总复习2014-24.ppt

马赫波 斜激波 朗金-雨贡纽关系式是否适用于一道马赫波？ 连续方程： 垂直于波面方向的动量方程： 能量方程： 马赫波 斜激波 平行于波面方向动量方程： 连续方程： 平行于波面方向的动量方程： 朗金-雨贡纽关系式是否适用于一道马赫波？ 垂直于波面方向的动量方程： 能量方程： §3-8 激波前后的参数关系 朗金-雨贡纽关系式 激波前后静参数的定性关系。 激波前后速度关系？（激波后速度的是否还是超音？） 激波前后静参数的定量关系？ 激波前后Ma的定量关系？ 激波前后总压的定量关系？ 激波前后熵的变化关系？ 激波前后气流的折转角？ 激波前后参数的关系 膨胀波束前后参数的关系 （普朗特迈耶流动） 斜激波公式 正激波公式 静参数 关系式 静参数 计算公式 Ma数 计算公式 总压 计算公式 速度 计算公式 气流折转角计算公式 激波角 马赫角 朗金-雨贡纽关系式 公式3-35 公式3-34 公式3-36 公式3-40 公式3-43 公式3-44 等熵关系式 公式3-32 公式3-14 公式3-14 公式3-44 公式3-1 §3-11 激波的反射和相交 激波在固体直壁上的反射 ① ② ③ 激波的不规则反射和相交 §3-11 激波的反射和相交 第四章 一维定常管流 §4-1 变截面管流§4-2 收缩喷管§4-4 拉伐尔喷管§4-5 等截面摩擦管流§4-6 等截面换热管流 第四章 一维定常管流 定性分析 焓熵图 定量分析 §4-1 变截面管流 定性分析 连续方程 动量方程: 声速方程: Ma定义式： 哈尔滨工业大学 * I II III IV §4-1 变截面管流 4.2 收缩喷管 ①亚临界状态 ②临界状态 ③超临界状态 喷管出口的流动是声速。 气体在喷管中没有完全膨胀到出口反压，气流在出口截面之后继续膨胀到反压。 喷管出口的流动是声速。 气体在喷管中得到完全膨胀。 整个喷管中的流动是亚声速。 气体在喷管中得到完全膨胀。 4.2 收缩喷管 ①亚临界状态 ②临界状态 ③超临界状态 4.2 收缩喷管 收缩喷管气流参数计算方法 临界状态和超临界状态 亚临界状态 §4-4 等截面摩擦管流 定性分析 连续方程 熵方程 能量方程 dT和dV异号 ds和dT同号 ds和dV异号 dT和dV异号 ds和dT异号 ds和dV同号 §4-4 等截面摩擦管流 焓熵图——范诺线 ds 0 dV 0 dT 0 dV 0 dT 0 dh 0 dh 0 dp 0 dp 0 dMa 0 dMa 0 §4-5 换热管流 动量方程 熵方程 状态方程 定性分析 连续方程 §4-5 换热管流 焓熵图——瑞利线 dT和dV异号 ds和dT同号 ds和dV异号 dT和dV异号 ds和dT异号 ds和dV同号 dT和dV同号 ds和dT同号 ds和dV同号 ds 0 ds 0 dV 0 dT 0 dV 0 dT 0 dV 0 dT 0 dV 0 dT 0 dT 0 dV 0 dT 0 dV 0 §3-1 弱扰动在气流中的传播 马赫波的形成机理 马赫波的形式 马赫角的计算公式 ?物理学中曾指出，在气体所占的空间中某点的压强、密度和温度等参数发生了改变，这种现象被称为气体受到了扰动。 ?造成扰动的来源（如击鼓时鼓膜的振动，谈话时声带的振动，物体放置在气流中）叫做扰动源。 §3-1 弱扰动在气流中的传播 在微扰动传播过程中，气体参数变化量都是无限小量。忽略粘性，整个过程近似为可逆过程 由于扰动传播过程进行得非常迅速。介质来不及和外界交换热量，这就使得此过程接近于绝热过程。 综上所述 ，可以认为微扰动的传播过程是个等熵过程 气体静止 不考虑气体粘性的耗散 气体参数分布均匀 气体静止 c c c c 不考虑气体粘性的耗散 气体参数分布均匀 Vc 不考虑气体粘性的耗散 气体参数分布均匀 V=c 不考虑气体粘性的耗散 气体参数分布均匀 Vc 马赫波 马赫角 不考虑气体粘性的耗散 气体参数分布均匀 V C Vc 不考虑气体粘性的耗散 气体参数分布不均匀 马赫波 马赫角 Vc 马赫波 不考虑气体粘性的耗散 气体参数分布不均匀 马赫角 §3-1 弱扰动在气流中的传播 V=0 Vc V=c Vc 扰动传播范围 全场 全场 公切平面以内 公切圆锥以内 马赫角 无 无 90° §3-2 膨胀波的形成及其特点 膨胀波的形成 §3-2 膨胀波的形成及其特点 普朗特耶迈流动 一系列微弱压缩波 激波 §3-4 微弱压缩波 §3-3 膨胀波的计算公式和数值表示方法 ② 气流通过膨胀波 是 定常 绝能 等熵 过程。 ① §3-3 膨胀波的计算公式和数值表示方法 : 气流流动的方向角，即气流速度方向对于