法拉第电磁感应定律感应电动势的大小正比于通过导体回路的磁通量.PPT

8-1 电磁感应的基本定律 一、电动势 二、楞次定律 三、法拉第电磁感应定律 8-2 动生电动势 *涡旋电场 一、动生电动势 *三、涡旋电场 8-3 自感 *互感 磁场的能量 一、自感电动势 *二、互感电动势 三、磁场能量 8-4 位移电流 麦克斯韦方程组 一、两类电场—静电场和涡旋电场 二、传导电流和位移电流 三、电磁场和麦克斯韦方程组 * * 第八章 电磁感应 电磁场 将其他形式的能量转变为电能的装置. 描写电源将其他形式能量转变为电能的能力. 非静电力在电源内部从负极到正极移动单位正电荷所作的功，等于非静电性场强在闭合电路上的环流. 1. 电源 2. 电动势 3. 电源电动势 规定电动势的指向从电源负极经内电路指向正极. 电源内 闭合回路的感应电流的方向，总是企图使感应电流本身所产生的通过回路面积的磁通量, 去补偿或者反抗引起感应电流的磁通量的变化. 用楞次定律判断感应电流方向的方法:　　 ① 引起感应电流的磁场 的方向及回路中 是增加还是减少； ③ 由螺旋关系由 方向确定 I感 . ② 由楞次定律确定 方向； 增加 与 反向; 减小 与 同向. 感应电动势的大小正比于通过导体回路的磁通量的变化率. N匝线圈时 感应电流 (SI) （各匝中 相同） 例：证明在均匀磁场 中，面积为 S、匝数为N的线圈以角速度 绕垂直于 的轴线匀速转动时，(1) 线圈中的感应电动势按正弦规律变化; (2) 若线圈自成闭合回路, 电阻为R , 则在一周内外力矩所作的功等于感应电流所放出的焦耳热 . 解： (1) 在任一时刻t （ 为t=0时 与 的夹角） 令 (2) 感应电流放出的焦耳热为 线圈所受磁场的作用力矩的大小为 外力矩所做的功 即在一周内外力矩所作的功等于感应电流所放出的焦耳热. 可见，在电磁感应现象中是遵从能量守恒定律的. 令 （1）稳恒磁场中的导体运动 （2）导体不动，磁场变化 动生电动势 感生电动势 引起磁通量变化的原因 在磁场中,导体棒以速度 沿金属导轨向右运动，棒内的自由电子被带着以速度 向右运动，因而每个自由电子都受到洛伦兹力的作用. 当导体在磁场中运动时内部的电荷所受的洛伦兹力 为非静电力. 它驱使自由电子向b端聚集，ab棒为电源，a端为正极，b端为负极. a b 自由电子所受的洛伦兹力: 非静电性场强 只在电源ab棒中存在，故 麦克斯韦尔假设变化的磁场在其周围空间激发一种电场，这个电场叫感生电场 . 闭合回路中的感生电动势 负号表示 与 成左螺旋关系. 由于圆柱形空间的对称性及磁场均匀增加，圆形磁场区域内 感线为一系列同心圆.且同一圆周上 大小相等,方向沿切线,指向与 成左螺旋关系. o R 解: 例:半径为R的圆柱形空间内存在垂直于纸面向里的均匀磁场，磁感应强度 以 的变化率均匀增加时，求圆柱形空间内各点处感生电场的场强. L 作半径为L的环形路径 由 有 由于回路自身电流产生的磁通量发生变化，而在回路中激发的感应电动势叫自感电动势. 自感系数 写成等式： 由法拉第电磁感应定律可知： 而线圈的磁链与线圈中的电流I成正比 定义 1.自感系数 物理意义: 单位电流引起的自感磁通链数. 单位： H（亨利）， mH（毫亨）. 1H=103mH 除铁心线圈外，自感系数与线圈的大小、形状、匝数及线圈内磁介质的特性有关，而与线圈中电流无关. 当线圈自感系数不变时， 2. 自感电动势 自感电动势 负号是楞次定律的数学表示，表明电流增加时，自感电动势与原电流反向；电流减少时，自感电动势与原电流同向. 例:一长直螺线管，线圈匝数为N，长度为l，横截面积为S，充满磁导率为? 的磁介质，求线圈的自感系数L. 解: 所以 当一个线圈中电流发生变化时在另一个线圈中产生互感电动势. I1在I2电流回路中所产生的磁通量 理论可证明互感系数 互感仅与两个线圈形状、大小、匝数、相对位置以及周围的磁介质有关. 非铁磁介质情况下，互感系数M与电流无关. 1. 互感系数 I2在I1电流回路中所产生的磁通量 2. 互感电动势 线圈1电流变化在线圈2中产生的互感电动势 线圈2电流变化在线圈1中产生的互感电动势 互感系数是表示互感强弱的物理量. 例:两长螺线管C1和C2共轴相套,半径分别为r1和r2( r1r2