结晶态聚合物的温度形变曲线.PPT

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结晶态聚合物的温度形变曲线

单元三 高分子运动与状态 一、高分子的运动特点 二、高分子的物理状态与特征温度 三、高分子的玻璃化转变及次级转变 1.分子结构的影响 (1) 链柔性好,则T? 低;刚性大, T? 高。 (2)、分子间作用力大,则T? 高; 分子间作用力小,则T?低 原因:若分子间的相互作用力很大,则必须在较高的温度下才能克服分子间的相互作用而产生相对位移,因此高分子的极性越大, T?越高 解释:PAN用湿法纺丝而PET用熔融纺丝 影响黏流温度的因素 T? 是材料加工的下限温度, Td是材料加工的下限温度 PVC的T? 高接近Td 在加工中一方面加入增塑剂,降低T? ;另一方面加入热稳定剂,提高Td。 2.分子量的影响 Tg 是链段开始运动的温度,而T? 是整个高分子链开始运动的温度,所以前者只与分子结构有关,而与分子量无关,而后者则与两者均有关。 分子量大, T? 高 3.与外力作用时间和大小的关系 外力作用使T?低 增加外力作用时间就相当于降低T? 。 提高链段沿着外力方向向前跃迁的几率,使分子链的质心发生有效的位移。 eg:PC的T? 高,所以一般采用较大的注射压力来降低T? ,便于成型,但是压力不能太大,否则聚合物表面不光洁或表面破裂 黏流温度的测定方法 可以用热-机械曲线、差热分析等方法进行测定。但要注意,黏流温度要作为加工温度的参考温度时,测定时的压力与加工条件越接近越好 如可采用RJY-1型热机械分析仪测定聚合物的热机械曲线,对于线形非晶聚合物有三种不同的力学状态:玻璃态,高弹态,黏流态。 温度足够低时,高分子链和链段的运动被“冻结”,外力的作用只能引起高分子键长和键角的变化,因此聚合物的弹性模量大,形变-应力的关系服从虎克定律,其机械性能与玻璃相似,表现出硬而脆的物理机械性质,这时聚合物处于玻璃态,在玻璃态温度区间内,聚合物的这种力学性质变化不大,因而在温度—形变曲线上玻璃区是接近横坐标的斜率很小的一段直线 随着温度的上升,分子热运动能量逐渐增加,到达玻璃化转变温度Tg后,分子运动能量已经能够克服链段运动所需克服的位垒,链段首先开始运动,这时聚合物的弹性模量骤降,形变量大增,表现为柔软而富于弹性的高弹体,聚合物进入高弹态,温度-形变曲线急剧向上弯曲,随后基本维持在一“平台”上。 温度进一步升高至黏流温度Tf,整个高分子链能够在外力作用下发生滑移,聚合物进入黏流态,成为可以流动的黏液,产生不可逆的永久形变,在温度-形变曲线上表现为形变急剧增加,曲线向上弯曲。 4、热分解温度 热分解温度是高聚物材料开始发生交联、降解等化学变化的温度,用Td表示。 黏流态的加工区间是在黏流温度与热分解温度之间。有些高聚物的黏流温度与热分解温度很接近,例如聚三氟氯乙烯及聚氯乙烯等,在成型时必须注意,用纯聚氯乙烯树脂成型时,树脂会发生分解或降解,导致树脂变色、解聚或降解。因此,常在聚氯乙烯树脂中加入增塑剂以降低塑化温度,并加入稳定剂提高其热分解温度,使加工成型得以顺利进行。对绝大部分树脂来说,加入适当的稳定剂,是保证加工质量的一个重要条件。 坚硬的固体 —— 柔软的弹性体 塑料 纤维 橡胶 力学性能的突变: 模量 改变三到四个数量级 运动单元、运动模式的巨大差异 Tg测定的基础 三、高分子的玻璃化转变及次级转变 (一)玻璃化转变 线性非晶态高聚物的力学状态 形变温度曲线(等速升温,恒定作用力下) T ε 玻璃态 高弹态 黏流态 玻璃态和高弹态间的转变(皮革态) 黏流态和高弹态间的转变(似橡胶流动态) Tg Tf Td 1、自由体积理论 分子占据的体积(已占体积) 未被占据的自由体积,该部分体积以孔穴的形式分散于整个物质之中。 液体和固体的体积由两部分组成 Tg 链段运动被冻结、自由体积被冻结并维持一恒定值 玻璃态 自由体积达到某一临界值的温度,在该温度下,已没有足够的空间进行分子链构象的调整 分子振动幅度增加,键长变化,自由体积本身膨胀 等自由体积状态 Fox 和Flory提出 分子 空穴 红球不动绿球不能动 WLF方程: (M. L. Williams, R.F. Landel J.D.Ferry) 发生玻璃化转变时高聚物的自由体积分数均为2.5% 高聚物黏弹性研究的一个重要方程 怎样用自由体积理论来解释玻璃化转变是一个松弛过程 由于玻璃化转变不是热力学的平衡过程,测量Tg时,随着升温速度的减慢,所得数值偏低.在降温测量中,降温速度减慢,测得的Tg也向低温方向移动 1-快速冷却 2-慢速冷却 1 2 非晶聚合物的比体积-T关系 膨胀计法测定高聚物的Tg 原理:聚合物在玻璃态时的体积膨胀率不如高弹态时大。 Tg 比容 T 膨胀计法测定装置 水银或与所测

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