经典雷达教材 第11篇 雷达截面积03.pdfVIP

用式 （11.21）作为式 （11.2）中的V / V ，再将式 （11.2）代入式（11.3）即可。 s 0 图11.27 楔形入射角与散射角几何关系 图11.28 和图11.29 示出截头锥体的RCS 测量值与GTD 预估值的比较。理论上可给出两 种极化方向图的大多数特征，但对三种不同的姿态角区域这一理论会失效。这些姿态是平截 后的两个端面所形成的平板表面的镜像（图中的0和 180）和80斜边的镜像闪烁方向。失 效是由沿反射边界的绕射系数Y 的奇异性，及由沿阴影边界的绕射系数X 的类似的奇异性所 造成的，这可在前向散射中遇到。 图11.28 截头锥体的RCS ，垂直极化（引自参考资料38 ） ·416 · 第11 章 雷达截面积 图11.29 截头锥体的RCS ，水平极化（引自参考资料38 ） P. Ia. Ufimtsev 提出的物理绕射理论（PTD ）克服了这些奇异性（尽管很难找到这些出版 [39][40] 物，这里为完整起见仍全部引用） 。与Keller 类似，Ufimtsev 也依赖二维楔形问题的（精 确的）规范解，但是，他区分了“一致的”和“非一致的”表面感应电流。一致性电流是物 理光学理论中所假定的表面电流，非一致电流则与边缘本身（线电流）有关。二维问题的PTD 结果能够表示成TM 和TE 极化的线性组合： ik i/ 4 e e Es  E0 f （11.24） 2k ik i/ 4 e e H s  H g （11.25） 0 2k 式中，是至远场观测点的距离；f 和g 为 ( X Y ) ( X Y ) 0 ≤f  2ap  1 1 i f  ( X Y ) ( X Y ) ( X Y ) ≤ ≤p （11.26）  1 1 2 2 i  ( X Y ) ( X