三维波动方程的泊松公式.PPT

* * 3.2 高维波动方程的初值问题 3.2.1 三维波动方程的基尔霍夫公式 上节我们讨论了一维波动方程的初值问题， 得到了达朗贝尔公式。 对于三维波动方程，可 用球面平均法形式地推出解的表达式。 这表达 式通常被称为基尔霍夫公式。 现在，我们考察三维波动方程的初值问题 (27) (28) 其中 与 为已知函数。 (27) (28) 首先，任意固定点 表示以 为球心， 为半径的球面。 利用球坐标，则球面上的点 用 表示球面 的单位 外法向， 则球面 上的点可简单记作 同时 也可被看成单位球面上的点。 因此，我们 也记球面上的微元 为球心， (27) (28) 此外，记 表示以 为球心， 为半径的球体， 则在 上的体积分用球坐标可表示为 现在引进 的球面平均数 对上式两边对 取极限 得 (27) (28) 微积分里面的奥-高公式 其中 为简单闭曲面 外法向。 所围成的区域， 是 的单位 可写成散度形式 (27) (28) 微积分里面的奥-高公式写成散度形式为 其中 为简单闭曲面 外法向。 所围成的区域， 是 的单位 现将方程(27)两边在 上积分得 (27) (28) 微积分里面的奥-高公式写成散度形式为 其中 为简单闭曲面 外法向。 所围成的区域， 是 的单位 现将方程(27)两边在 上积分得 (27) (28) 微积分里面的奥-高公式写成散度形式为 其中 为简单闭曲面 外法向。 所围成的区域， 是 的单位 现将方程(27)两边在 上积分得 (27) (28) 另一方面，利用 则有 (27) (28) 于是 两边对 求导得 因此可得 的通解为 其中 为二阶可微函数。 (27) (28) 上式两端分别对 求导得 (29) (30) 上面的两式中，令 得 在(29)(30)式中取 得 (27) (28) 在上式中取 并代入 可得 (27) (28) 当初始函数足够光滑时，容易验证，由公式(31) 所表示的函数 确实是问题(27)(28)的解。 (31) 三维波动方程的泊松公式 例1 求下列初值问题的解 (31) 解 由公式(31)得 例1 求下列初值问题的解 解 由公式(31)得 (31) (32) (33) (34) 3.2.2 降维法 用降维法求解二维波动方程的初值问题 由于可把二维波动方程的初值问题看做是三维 波动方程初值问题的特殊情况， 故可用三维波动 方程的泊松公式来表示二维波动方程初值问题的 解， 并由此导出二维问题解的表示式的另外一种 形式。 一种由高维问题的解引出低维问题解的方法。 (35) (32) (33) (34) 利用公式(31) 可得二维波动方程初值问题(32)-(34)的解为 这里的积分是在三维空间 中的球面 上 进行的。 (35) (32) (33) (34) 由于 及 都是与 无关的函数， 因此在球面上 的积分可以化为它在平面 常数上的投影 上的积分。 由于球面上的面积元素 和它的投影 平面元素 之间成立着如下的关系： (35) (32) (33) (34) 其中 为这两个面积元素法线方向间的夹角。 因此有 注意到上下半球面上的积分都化成同一圆上的 积分， 因此，应取圆 上的积分的2倍， (35) (32) (33) (34) 所以 (36) (32) (33) (34) (36) 上式称为二维波动方程初值问题的泊松公式。 由于积分区域 是以 为半径的圆域。 为中心， 所以我们通常采用极坐标来计算(36)式中的积分。 例2 求下列问题的解 解 由公式(36)得 (36) (31) 3.2.3 解的物理意义 假设初始扰动仅发生在空间 某个有限域 内. 在区域 外 任取一点 我们考察在点 处在各个不同时刻所受到 初始扰动影响的情况. 我们知道解 在点 和时刻 的值 是由 初值函数 在球面 和 上的值所决定, 所以只有 当球面 和区域 相交时,(31)式中的积分才不为 0，从而 在区域 外 任取一点 (31) 图3.7 用 分别表示点 到区域 当 时， 的最近和最远距离，如图 还有一段距离， 积分为0， 处 所以该球面上的 和 这时扰动还未达到点 因而 球面 与区域 值为0， 和 当 时， 初始扰动在 处于扰动状态。 积分的值一般不为0， 此时点 相交， 球面 一直与区域 的值一般也不为0， 那 以瞬间达到点 处。 (31) 图3.7 用 分别表示点 到区域 当 时， 的最近和最远距离，如图 初始扰动区域 开始又取零值， 不再与它相交， 和 这说明扰动已经越过了 球面 已越过了 因此，在 中任一点处的扰动引起的波以速度 有界区域 向周围传播， 从 中扰动影响的区域， 秒时受到初始时刻区域 点， 点处恢复到原来的静止状态。 就是所有以 为中心， 因此，在 中扰动影响的区域， 秒时受到初始时刻区域 就是所有