椭圆偏振仪WZH.docVIP

SGC-1A椭圆偏振仪测量原理 在近代科学技术的许多部门中对各种薄膜的研究和应用日益广泛．因此，更加精确和迅速地测定一给定薄膜的光学参数已变得更加迫切和重要．在实际工作中虽然可以利用各种传统的方法测定光学参数（如布儒斯特角法测介质膜的折射率、干涉法测膜厚等），但椭圆偏振法（简称椭偏法）具有独特的优点，是一种较灵敏（可探测生长中的薄膜小于0.1nm的厚度变化）、精度较高（比一般的干涉法高一至二个数量级）、并且是非破坏性测量．是一种先进的测量薄膜纳米级厚度的方法．它能同时测定膜的厚度和折射率（以及吸收系数）．因而，目前椭圆偏振法测量已在光学、半导体、生物、医学等诸方面得到较为广泛的应用．这个方法的原理几十年前就已被提出，但由于计算过程太复杂，一般很难直接从测量值求得方程的解析解．直到广泛应用计算机以后，才使该方法具有了新的活力．目前，该方法的应用仍处在不断的发展中． 一、实 验目 的 1、了解椭圆偏振法测量薄膜参数的基本原理； 2、初步掌握椭圆偏振仪的使用方法，并对薄膜厚度和折射率进行测量． 二、实 验原 理 椭偏法测量的基本思路是，起偏器产生的线偏振光经取向一定的１/４波片后成为特殊的椭圆偏振光，把它投射到待测样品表面时，只要起偏器取适当的透光方向，被待测样品表面反射出来的将是线偏振光．根据偏振光在反射前后的偏振状态变化，包括振幅和相位的变化，便可以确定样品表面的许多光学特性． 1、椭偏法测量薄膜厚度的光路图 椭偏法测量薄膜厚度的光路原理如图1所示．氦氖激光管发出的波长为 632. 8 nm的光，先后通过起偏器Q，1/4波片C入射到待测薄膜F上，反射光通过检偏器R射入光电接收器T． 其中p和s分别代表平行和垂直于入射面的二个方向．快轴方向f，对于负晶体是指平行于光轴的方向，对于正晶体是指垂直于光轴的方向. 慢轴方向L，对于负晶体是指垂直于光轴方向，对于正晶体是指平行于光轴方向．从Q，C和R用虚线引下的三个插图都是迎光线看去的．t代表Q的偏振方向，f代表C的快轴方向，tr 代表R的偏振方向． 图1 椭偏仪光路 2、椭偏方程与薄膜折射率和厚度的测量原理 如图2所示为一光学均匀和各向同性的单层介质膜．它有两个平行的界面，通常，上部是折射率为n1的空气(或真空)．中间是一层厚度为d折射率为n2的介质薄膜，下层是折射率为n3的衬底，介质薄膜均匀地附在衬底上，当一束光射到膜面上时，在界面1和界面2上形成多次反射和折射，并且各反射光和折射光分别产生多光束干涉．其干涉结果反映了膜的光学特性．设表示光的入射角，和分别为在界面1和2上的折射角． 根据折射定律有 （2.1） 图2薄膜干涉 光波的电矢量可以分解成在入射面内振动的P分量和垂直于入射面振动的s分量．若用Eip和Eis分别代表入射光的p和s分量，用Erp及Ers分别代表各束反射光K0，K1，K2，…中电矢量的p分量之和及s分量之和，则膜对两个分量的总反射系数Rp和Rs定义为 RP＝Erp/Eip , Rs=Ers/Eis （2.2） 经计算可得 ， （2.3） 式中，r1p或r1s和r2p或r2s分别为p或s分量在界面1和界面2上一次反射的反射系数．2δ为任意相邻两束反射光之间的位相差．根据电磁场的麦克斯韦方程和边界条件，可以证明 , ； , . (2.4) 式（2.4）即著名的菲涅尔（Fresnel）反射系数公式．相邻两反射光束间的位相差为： (2.5) 式中，λ为真空中的波长，d和n2为介质膜的厚度和折射率．在椭圆偏振法测量中，为了简便，通常引入另外两个物理量ψ和Δ来描述反射光偏振态的变化．它们与总反射系数的关系 定义为 (2.6) 上式简称为椭偏方程，其中的ψ和Δ称为椭偏参数（由于具有角度量纲也称椭偏角）． 由式(2.1),式( 2.4),式( 2.5)和上式可以看出，参数ψ和Δ是n1，n2，n3，，和d的函数．其中n1，n3，和可以是已知量，如果能从实验中测出ψ和Δ的值，原则上就可以算出薄膜的折射率n2和厚度d．这就是椭圆偏振法测量的基本原理．实际上，究竟ψ和Δ的具体物理意义是什么，如何测出它们，以及测出后又如何得到n2和d，均须作进一步的讨论． 3、ψ和Δ的物理意义 用复数形式表示入射光和反射光的p和s分量 ， ； ， ． （3.1） 式中各绝对值为相应电矢量的振幅，各θ值为相应界面处的位相． 由式（2.6）,式（2.2）和式（3.1）式可以得到 　　　　　　　（3.2） 比较等式两端即可得 ， （3.