数学分析识点总结微分方程.docVIP

2.7．微分方程初步 2.7.1 概说 涉及到量的变化率满足的制约关系，通常是含有导数的方程——微分方程。 简单例子： （1）放射性物质，在每一时刻，衰变的速率（由于是减少，因此，速率为标量，是正值）正比于该放射性物质尚存的质量，因此质量应满足一下微分方程。 （2）质量为的物体自由落体，取坐标轴沿竖直方向指向地心，下落距离应该满足牛顿第二定律，即 （3）质量为的跳伞员下落，所受空气阻力正比下降的速度，取坐标轴沿竖直方向指向地心，则时刻下降距离满足 如下图所示，钢球在以水平光滑杆上，受到弹力而来回整栋，原点位置为，钢球在时刻的坐标满足微分方程 如果钢球还受到一个与速度成正比，方向与速度相反的阻尼力的作用，那么它所满足的微分方程是 总结：最简单的一阶微分方程是 其中是自变量，上述方程的一般解应该是 最简单的阶方程 它等价于说是的原函数，即 则再次积分，一直积分下去得到 2.7.2 一阶线性微分方程 考察下面的方程 方程中有未知函数的一阶导数，且其一阶导数的系数为常数，其余部分未知函数最高层次数为一次，称为线性，上述方程为一阶线性微分方程。如果，则称为一阶线性常微分方程。 试着求解上述方程，方程两端都乘以，得到 即为下面的形式 即 于是有 那么有 这就是一阶线性微分方程的一般解。这个解法的关键部分是以乘以方程两端。 简单的例子 （1）质量为的跳伞员下落，所受空气阻力正比下降的速度，取坐标轴沿竖直方向指向地心，则时刻下降距离满足 由于速度，因此方程化为 方程两边同时乘以，则有 即有 得到 即 跳伞的初始速度为0，即，则 所以 则跳伞速度为 由于，因此有 跳伞的初始位移为0，即，则 则 因此有 自然界有一些量，它的减少正比于该量本身数值，这样的量应该满足一下的微分方程 即 解这微分方程得到 设时的值为，则有，量的变化规律为 2.7.3 变量分离型微分方程 先看一个简单的例子，考察一阶线性方程 我们把这个方程改写为 如果是方程的解，那么它能使上式成为恒等式，两边求不定积分得 因此得到 令，则得到 因此我们可以得到结论，方程 的一般解为 （一般的变量分离型方程） 对于一般的变量分离型方程 事实上，如果，那么方程可以改写为 再对两边求不定积分得到 另外，如果有能使得，那么常值函数也是原方程的解。 （经过换元后得到变量分离型方程） （1）考察方程 换元，引入新的未知数 我们得到 代入原方程得到 这又是一个变量分离型方程，我们有 则有 （2）考察方程 变换方程 换元，令 我们得到 代入原方程，我们有 这是一个分离变量型的方程，得到 两边取积分得到 则得到 （3）考察方程 这个方程可以化成（2）中的形式，取和满足 作如下变换 则有 作换元，令 我们得到 代入原方程，我们有 求解方程后只要将值还原为还原前的值。 2.7.4 实变复值函数 对于代数方程式，我们已经有过这样的经验：即使是实系数的代数方程，为了弄清楚它的根的状况，最好到更广泛的复数范围内加以讨论。在处理微分方程的某些问题时，例如求解高阶常系数线性微分方程的时候也会遇到类似的问题：虽然是“实”的微分方程，所求的也是实解（实值函数解），但中间过程却需要在更广泛的复值函数范围内进行讨论。本节为这一讨论做准备。 （1）复数与平面向量，复数序列的极限 我们把形状如 的数称为复数，这里是虚单位，而都是实数，分别称为实部和虚部，记为 复数的加法和乘法定义如下： 作除法时要求，即。 复数可以解释为平面直角坐标系中坐标为的点，这点的极坐标为， 其中 ，， 我们把 称为复数的极坐标表示，和分别称为复数的模和幅角，分别用符号和表示。采用这种表示来计算复数的乘方特别方便： 证明： 当时明显成立，假设当时成立，有 则当时，有 所以对也成立，故而有 复数还可以解释为长为方位角为的一个平面向量，多个复数之和就可以理解为多个平面向量之和。复数的模正好是向量的长度，它满足一下不等式： 意味着三角形的两边之和大于第三边。也可以用代数方式证明这个不等式。化为代数表达，也就是证明： 这个采用逆向证明法很容易证明，不等式还可以推广到个复数的情形，则 定理1：复数序列收敛于的充分必要条件是序列和序列分别收敛于和。 （实变复值函数） 设，，我们把从到的映射 称为实变复值函数，设，，、函数相当于一对实函数 ， 引入实变复值函数作为工具，是为了更方便地研究实函数。 定理1：设实变复值函数在有定义，而，则的充分必要条件是 ， 定理2：设实变复值函数在有定义，则在点连续的充分必要条件是：和在点连续。 定理3：