电介质物理_徐卓、李盛涛-第十六讲 德拜驰豫理论的偏离和修正.pdf

第十七讲德拜驰豫理论的偏离和 修正 1 概述 Dedye理论与某些电介质(如水) 的介电常数频率，温度 特征接近，但与大多数电介质复介电常数的频率特征曲线 相偏离，其原因有两点： ①. Dedye方程中没有计及电介质漏导的损耗； ②. Dedye方程只有单一的弛豫时间。 2 计及漏导电流的介电损耗 在交变电场作用下，实际电介质的损耗包括弛豫极化损耗和漏导电流损 耗，它们都是有功电流，同样以热形式散发来。 故介质损耗角正切可表示为： tg tg tg G P (  ) 由德拜方程的极化损耗正切为：tgP s  2 2     s  由损耗正切是有功电流密度和无功电流密度之比可得漏导损耗正切为：   1 tgG      0 r 0   s   2 2 则记及漏导的损耗角正切为： 1  (  )  1 tg s  2 2  [ ]        s  0   s   2 2 1  tg 与频率的关系： （1）.对于静电场 0 ，则tg   ，在静电场， tg   tg   0 tg 无意义， 只在 的交变电场中才有意 义。 （2 ）.频率很低，tg 0 ，弛豫极化引起的损耗趋 P T T 1 2  1 于零，只有漏导电流引起的损耗tg tgG  ，    0 s 0 tg 此时 几乎与频率成反比。（3 ）.频率升高，极化弛 豫损耗开始起作用，并且逐渐起主导作用，最后出现 lg  损耗峰值，呈现出介质弥散现象，当频率很高时，