电介质物理_徐卓、李盛涛-第十四讲 德拜驰豫及弛豫极化的微观机制.pdf

第十五讲德拜驰豫及弛豫极化的 微观机制 一德拜弛豫方程   f (y ) f (y ) 复介电常数 依赖于弛豫函数 ， 决定于极化微观机制，它与介质组 成，结构，物理状态及外界温度有关，通常由实验来确定。 P t 0 P 0 E (t) E S (t) 分析 的建立过程， ， ，加阶跃电场 0 ，经过足够长 r r 时间，电介质建立热平衡极化强度的最大值P   E 。 rm 0 re 0 dP P r P 假设在t 时刻， 的增长速度 正比于最大值P 与该时刻 值之差： r rm r dt dP 1 r （  E P ) 0 re 0 r dt  1 其中   ， 为比例常数，具有时间量纲，称时间常数。 re s   解上述方程可得：P (t)   E (1et /  ) (  ) E (1et /  ) r 0 re 0 s  0 0 dP 1 t /  r (  ) E e 对t 求导，则 s  0 0 dt  1 t /  可得弛豫函数：f (t) e  如果施加的是交变电场E E eit ， 0  1  E P ()  (  ) f (y)E (t y)