天线9_缝隙.微带贴片天线.pdf

2012.4.15 主要内容 缝隙天线 微带天线 缝隙天线 缝隙天线 z  缝隙天线，就是在金属空 ＝∞ 腔或波导壁上开有缝隙， 用以辐射和接收电磁波。  理想缝隙天线 如图1―1 所示， 理想缝 2l 隙天线是开在无限大、无 y 限薄的理想导体平面 (yOz)上的直线缝隙， 它 可以由同轴传输线激励。 缝隙的宽度w 远小于波长， 而其长度2l通常为λ/2 。 图1―1 理想缝隙的坐标图 缝隙内的场分布： 无论缝隙被何种方式激励， 缝隙中只存在切向的电 场强度， 电场强度一定垂直于缝隙的长边， 并对缝隙 的中点呈上下对称的驻波分布，即 E (z ) Em sin[k (l z ]ey （1―1） 式中Em 为缝隙中波腹处的场强值。如果引入等效的 磁流源，在x0 的半空间内，缝隙相当于一个等效磁流 源，其等效磁流密度为 J m n E x 0 Em sin[k (l z )]ez （1―2） 缝隙最终可以被等效成一个片状的、沿z轴放置 的、与缝隙等长的磁对称振子。 当讨论远区的辐射问题时，可以将缝隙视为线 状磁对称振子，根据与全电流定律对偶的全磁流定 律 I m l E dl （1―3） 对于x0 的半空间内，其等效磁流强度为 I m 2E w sin[k (l z )] （1―4） m 上式中的磁流最大值为2Emw 。 缝隙天线辐射和接收问题属于电磁波的小孔绕射问题。可常 采用对偶性原理进行分析。 cos kL cos cos kL 60I e   jkr 半波对称振子的辐射场 E j e r sin cos kL cos cos kL e I e    jkr 根据对偶性 E j e 2r  sin 原理可得 cos kL cos cos kL m IM 1   jkr