近独立粒子的经典统计.ppt

* 第四章 近独立粒子的经典统计 1. 粒子和系统的微观运动状态 2. 等概率原理 3. 玻耳兹曼分布 5. 单原子分子理想气体 6. 能量均分定理 4. 热力学量的统计表达式 §4.1 粒子和系统的微观运动状态 1. 粒子运动状态的经典描述 粒子自由度 力学运动状态 哈密顿量 ?空间 单粒子的相空间， 维 单粒子状态及其演变过程对应?空间中的点和曲线 。 粒子 组成宏观物质系统的基本单元 一般是复合粒子——质点系。 例1 自由粒子 例2 一维谐振子 ?空间的粗粒近似 相格 足够小，同一相格内的不同相点所代表的状态可近似认为相同。 同一相格中各相点对应的粒子能量近似相同。 2. 系统微观运动状态 经典的全同粒子可通过对轨道运动的跟踪加以区分。 系统微观状态由所有粒子的微观运动状态决定。 任意交换一对粒子的不同运动状态得到新的系统微观状态。 确定系统的微观状态必须指出各粒子占据的相格。 §4.2 等概率原理 1. 系统宏观状态 宏观状态由宏观参量表征。 孤立系统平衡态 （粒子数、体积、能量） 宏观状态确定，但微观状态多种多样，瞬息万变。 孤立系统 大量不同的 2. 等概率原理（玻耳兹曼，1870s） 多个微观态 确定微观力学量 宏观态 确定宏观量 统计平均 核心问题：给定宏观态下，各可能微观态出现的概率有多大？ 大数粒子经过频繁碰撞和其他扰动后，满足宏观条件的各种微观态都会出现。 对于处于平衡态的孤立系统，各可能微观态出现概率相等。 ——统计物理基本假设 正确性由其推论与实验相符而得到证实。 §4.3 玻耳兹曼分布 1. 分布 微观态 确定各相格由哪些粒子占据。 宏观性质由各相格的占据粒子数决定，与各相格究竟由哪些粒子占据无关。 粒子数 能量 2 1 相格 按相格（状态）的分布 例3 3个可分辨粒子占据2个相格的分布与微观状态 2 1 1 3 3 1 分布对应的微观状态数 相格2 3 0 1 2 0 3 相格1 微观状态 分布 4个粒子的3种分布，4种微观状态 2. 分布 对应的系统微观状态数 3. 近独立粒子系统 除碰撞瞬间，相互作用微弱到势能与单粒子平均能量相比可忽略， 如理想气体模型。 粒子可分辨 孤立系统 玻耳兹曼系统 由大量可分辨的全同近独立粒子组成的系统 4. 玻耳兹曼分布 玻耳兹曼分布 玻耳兹曼系统处于平衡态时的最概然分布 1. 按等概率原理，此分布对应的微观状态数最大。 2. 对宏观体系，此分布几乎囊括了在给定粒子数、能量和体积条件下的全部可能微观状态，其出现概率近似为1。 配分函数 玻耳兹曼分布的推导 约束条件 假设 玻耳兹曼分布 粒子按状态的分布密度 对应微观状态数极大 偏离玻耳兹曼分布的其他分布出现概率随粒子数指数衰减。 宏观系统涨落很小。 热力学极限 例4 两个系统达到热平衡后的玻耳兹曼分布 热接触以前，分别满足孤立条件： 两系统粒子的分布 热平衡以后，整个大系统满足约束条件： 两系统达到热平衡后有共同的 。 §4.4 热力学量的统计表达式 1. 内能 粒子热运动总能量的统计平均值 配分函数 2. 压强 外界对粒子做功 3. 功与热量 做功：通过改变粒子能量引起内能变化； 传热：通过改变粒子分布引起内能变化。 4. 熵 玻耳兹曼常数 玻耳兹曼关系 平衡态 证明： 推广到非平衡态及其分布 平衡态分布对应的微观状态数最大，粒子运动方式最多，系统最“混乱”，熵最大。 熵增加原理是统计规律，反映了孤立体系演变的最概然趋势。 5. 自由能 状态分布 单原子分子 §4.5 单原子分子理想气体 1. 无外场情形的宏观性质 经典统计的困难：熵与相格大小的选取有关； 不符合广延量要求。 2. 麦克斯韦分布 范围内的分子数 范围内的分子数 范围内的分子数 麦克斯韦速度分布 范围内的分子数 麦克斯韦速率分布 分子按速率的概率密度分布 最概然速率 平均速率 方均根速率 例5 两个分子相对速率的概率分布 一个分子速度在 范围内，同时另一个分子速度在 范围内的概率 分子相对速度在 范围内的概率 3. 重力场中的分子位置分布 范围内的分子数 分子按位置的概率密度分布 分子数密度 *