九磁参数的测量.ppt

磁场的产生 磁场强度分布 第九章 磁参数的测量 磁性信号的测量仪器 第九章 磁参数的测量 第九章 磁参数的测量 第九章 磁参数的测量 第九章 磁参数的测量 第九章 磁参数的测量 第九章 磁参数的测量 冲击检流计使用 教学演示实验：电磁感应定律 第九章 磁参数的测量 第九章 磁参数的测量 第九章 磁参数的测量 霍尔高斯计 霍尔元件 霍尔传感器用于测量磁场强度 霍尔元件 二、磁敏传感器 磁敏电阻：半导体材料的电阻率随磁场强度的增强而变大，这种现象称为磁阻效应，利用磁阻效应制成的元件称为磁敏电阻。 第九章 磁参数的测量 第九章 磁参数的测量 磁敏电阻的应用 地球磁场“导演”的极光（加拿大育空地区） 磁阻式电子罗盘 磁敏电阻IC及其应用 磁敏电阻的应用 利用磁敏电阻制作小型探矿仪（磁力仪） 磁敏电阻 （聚四氟乙烯封装） 磁敏电阻小型探矿仪 上海直川信息技术有限公司研制的磁阻探矿仪及数据统计曲线图 磁阻IC用于转速测量 磁力线集中 磁阻IC用于笔式验钞器 验钞笔顺着纸币上的磁性防伪线扫描 第九章 磁参数的测量 第九章 磁参数的测量 第九章 磁参数的测量 第九章 磁参数的测量 第九章 磁参数的测量 第九章 磁参数的测量 第九章 磁参数的测量 第九章 磁参数的测量 第九章 磁参数的测量 第九章 磁参数的测量 第九章 磁参数的测量 第九章 磁参数的测量 第九章 磁参数的测量 第九章 磁参数的测量 第九章 磁参数的测量 第九章 磁性传感器 磁致伸缩效应及应用 稀土超磁致伸缩材料的应用 声纳的应用 声纳发射、接收器 声纳反潜的原理 磁致伸缩位移传感器（参考德国图尔克公司资料） 磁致伸缩液位传感器（参考广东康宇测控仪表公司资料） 磁致伸缩液位传感器可靠性强、耐腐蚀、安装方便。 磁致伸缩液位传感器结构 信号处理单元壳体 磁致伸缩液位传感器的应用 核磁共振的基本原理 分子的磁性质 原子核 带正电荷的粒子 当它的质量数和原子序数有一个是奇数时，它就和电子一样有自旋运动。 11H， 136C，199F 和 3115P 有自旋现象 126C 和 168O 没有自旋现象 第九章 磁参数的测量 四、核磁共振法 磁矩 ?，具有方向性，是一个矢量 自旋的核有循环的电流，会产生磁场，形成磁矩。这一磁矩的方向与原子核的自旋方向相同，大小与原子核的自旋角动量成正比。 将原子核置于外加磁场中，若原子核磁矩与外加磁场方向不同，则原子核磁矩会绕外磁场方向旋转，这一现象类似陀螺在旋转过程中转动轴的摆动，称为进动。 磁矩 ?，具有方向性，是一个矢量 ?= r h I / 2? r 旋磁比 I 自旋量子数 h Plank常数 1H 自旋量子数( I ) 1/2 没有外磁场时，其自旋磁距取向是混乱的 在外磁场H0中，它的取向分为两种(2I+1=2) 一种和磁场方向相反，能量较高(E=?H0) 一种和磁场方向平行，能量较低( E= ??H0) 两种取向的能量差?E可表示为: 若外界提供一个电磁波，波的频率适当， 能量恰好等于核的两个能量之差，h?=?E， 那么此原子核就可以从低能级跃迁到高能级， 产生核磁共振吸收。 进动具有能量也具有一定的频率。原子核进动的频率由外加磁场的强度和原子核本身的性质决定，也就是说，对于某一特定原子，在一定强度的的外加磁场中，其原子核自旋进动的频率是固定不变的。原子核发生进动的能量与磁场、原子核磁矩、以及磁矩与磁场的夹角相关，根据量子力学原理，原子核磁矩与外加磁场之间的夹角并不是连续分布的，而是由原子核的磁量子数决定的，原子核磁矩的方向只能在这些磁量子数之间跳跃，而不能平滑的变化，这样就形成了一系列的能级。 当原子核在外加磁场中接受其他来源的能量输入后，就会发生能级跃迁，也就是原子核磁矩与外加磁场的夹角会发生变化。这种能级跃迁是获取核磁共振信号的基础。为了让原子核自旋的进动发生能级跃迁，需要为原子核提供跃迁所需要的能量，这一能量通常是通过外加射频场来提供的。根据物理学原理当外加射频场的频率与原子核自旋进动的频率相同的时候，射频场的能量才能够有效地被原子核吸收，为能级跃迁提供助力。因此某种特定的原子核，在给定的外加磁场中，只吸收某一特定频率射频场提供的能量，这样就形成了一个核磁共振信号。 稀土原料 某些磁性材料在外磁场作用下，物理尺寸会发生变化，去掉外磁场后，又恢复到原