动能 动量 做功总结.doc

动能 动量 做功 一，机械能守恒 1，重力做功。 特点：重力做功与路径无关，只与始末位置的竖直高度差有关。 2，重力势能。 注意，其中h为物体所在处相对于所选取的零势面的竖直高度，而零势面的选取可以是任意的，一般是取地面为重力势能的零势面。 重力做的功总等于重力势能的减少量，即 3，弹性势能 。 发生形变的物体有着恢复原状的趋势，这种潜在的能量叫做弹性势能。 EP′= 1/2×kx2 弹力所做的功，等于弹性势能减少. W弹= - ΔEP′ 4，机械能守恒定律。 机械能： 动能和势能的总和称机械能。 机械能守恒守律： 注意：只有重力做功和弹力做功时，动能和重力势能、弹性势能间相互转换，但机械能的总量保持不变，这就是机械能守恒定律。 机械能守恒定律的适用条件： （1）对单个物体，只有重力或弹力做功． （2）对某一系统，物体间只有动能和重力势能及弹性势能相互转化，系统跟外界没有发生机械能的传递，机械能也没有转变成其它形式的能(如没有内能产生)，则系统的机械能守恒． （3）定律既适用于一个物体(实为一个物体与地球组成的系统)，又适用于几个物体组成的物体系，但前提必须满足机械能守恒的条件． 机械能守恒适用范围： （1）光滑斜面下滑或上滑 （2）光滑曲面 （3）自由落体运动 （4）上抛、下抛、平抛运动 （5）单摆 （6）竖直平面的圆周运动 （7）弹簧振子等等 定律的三种理解及表达形式： （1）系统在初状态的总机械能等于末状态的总机械能。 即 E1 = E2 或 1/2 mv12 + mgh1= 1/2 mv22 + mgh2 注意初、末态选同一参考面． 物体（或系统）减少的势能等于物体（或系统）增加的动能，反之亦然。 即 -ΔEP = ΔEK （3）若系统内只有A、B两个物体，则A减少的机械能ΔEA等于B增加的机械能ΔEB, 即-ΔEA=ΔEB 5，竖直平面内的变速圆周运动： 绳 杆 圆管 m的受力情况 重力、绳的拉力 重力、杆的拉力或支持力 重力、外管壁的支持力或内管壁的支持力 最高点A 的速度 最低点B 的速度 二，动量守恒 1，两个物理量 动量 冲量 重点：动量定理与动量守恒定律的应用 2，比较： 注意，动量和动能都是描述物体状态的量，都有相对性(相对所选择的参考系)，都与物体的受力情况无关．动量的变化和动能的变化都是过程量，都是针对某段时间而言的． 3，动量定理 （1）动量定理的基本形式与表达式：I＝Δp．（也可分方向） （2）动量定理推论：动量的变化率等于物体所受的合外力，即＝F合． 二、动量守恒定律 1，动量守恒定律的内容 一个系统不受外力或者受外力之和为零，这个系统的总动量保持不变。 即： 守恒是指整个过程任意时刻相等（时时相等,类比匀速） 定律适用于宏观和微观高速和低速 2，动量守恒定律的表达形式 （1），即p1+p2=p1/+p2/， （2）Δp1+Δp2=0，Δp1= -Δp2 3，动量守恒定律的适用条件 （1）标准条件：系统不受外力或系统所受外力之和为零． （2）近似条件：系统所受外力之和虽不为零，但比系统的内力小得多(如碰撞问题中的摩擦力、爆炸问题中的重力等外力与相互作用的内力相比小得多)，可以忽略不计。 （3）分量条件：系统所受外力之和虽不为零，但在某个方向上的分量为零，则在该方向上系统总动量的分量保持不变． 4，使用动量守恒定律时应注意： （1）速度的瞬时性； （2）动量的矢量性； （3）时间的同一性． 5，阶梯注意事项： 分析题意，明确研究对象．观察“系统”是否受外力，是否有摩擦等等。 对各阶段所选系统内的物体进行受力分析，分析哪些是内力哪些是外力。 （3）明确所研究的相互作用过程，确定过程的始末状态，即系统内各个物体的初动量和末动量的值或表达式．(注意：在研究地面上物体间相互作用的过程时，各物体运动的速度均应取地球为参考系) （4）确定正方向，建立动量守恒方程求解． 三、碰撞 两个物体在极短时间内发生相互作用，这种情况称为碰撞。由于作用时间极短，一般都满足内力远大于外力，所以可以认为系统的动量守恒。碰撞又分弹性碰撞、非弹性碰撞、完全非弹性碰撞三种。 1，弹性碰撞：物理学理想运动模型，碰撞过程中不但系统的总动量守恒，而且碰撞前后动能也守恒（视为没有机械能的损耗）。一般地两个硬质小球的碰撞，都很接近弹性碰撞。 如两个物体弹性正碰，碰前速度分别为v1、v2，碰后速度分别为v1′、v2′，则有： ； 2，非弹性碰撞：碰撞过程中只有动量守恒，动能并不守恒（有热的产生，即机械能不守恒）。 3，完全非弹性碰撞：两个物体碰撞后粘在一起。 4，碰撞过程的三个基本原则 （1）动量守恒。 （2）动能不增