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单相绕组产生的高次谐波磁动势为 其幅值为 综合以上分析对单相绕组磁势的性质归纳如下： 1、单相绕组的磁势是一种空间位置固定，幅值随时间变 化的脉振磁势，其脉振频率取决于电流的频率。 注：磁势即是空间位置的函数，也是时间的函数。空间分布用以电角度计的空间位置角θs 来表达，随时间变化规律用时间t来表达。 2、基波磁势的幅值为 ν次谐波磁势的幅值为 3、? 定子绕组多采用短距和分布绕 组，因而合成磁势中谐波含量大大消弱。一般情况下只考虑基波磁势的作用。 4、利用三角公式 将 右边第一项为正向旋转磁势，第二项为负向旋转磁势， 所以脉振磁势可分解为两个转速相同，转向相反的旋转磁 势每个旋转磁势的幅值为脉振磁势幅值的一半。 4-7 正弦电流下三相绕组的磁动势 当对称三相绕组中，通入对称三相电流时，由于三相绕组在空间互差1200，三相电流在空间上互差1200，因此若把空间坐标原点取在A相绕组轴线上，A相电流达到最大值的瞬间为时间起始点 前面分析了单相绕组的磁势为一脉振磁势。将三个单相磁势相加，即得三相绕组的合成磁势。为了清楚的理解由单相到三相合成时，脉振磁势如何变为旋转磁势，用解析法和图解法两种方法进行分析。 一、三相绕组的基波合成磁动势 1、解析法 单相磁势为： 在电机和变压器中常把线圈绕在铁心上，当线圈中有电流通过时， 在其周围就会产生磁场。两者的关系用右则联系起来。 在电机和变压器中常把线圈绕在铁心上，当线圈中有电流通过时， 在其周围就会产生磁场。两者的关系用右则联系起来。 则A，B，C三相绕组各自产生的脉振磁势基波的表达式为： 由下式可见，三相合成磁势为一个波幅恒定的旋转波。 三相合成磁势是一个波幅恒定的旋转波 将这两个瞬时磁势波进行比较可见 是一个磁势幅值不变，随时间的推移整个正弦波沿θs 轴正方向移动的行波，即由A相到B相，再由B相到C相，由于定子为圆柱形，所以合成磁势是一个沿气隙圆周旋转的旋转磁势波。 当电流变化一个周期，磁势波推移2л电弧度。 电流每秒变f 次，所以ω=2лf电弧度/秒 由于一转等于 2л电弧度，所以用转速表示时 2、图解法 下面用图解法分析三相基波合成磁势，左边为不同瞬时的三相电流向量图，中间为A,B,C三相的各基波脉振磁势及三相合成磁势，右边为磁势矢量图。 ωt=0时 ωt=1200时 ωt=2400时 电机学图\4\4-34.swf 从以上分析可知：三相对称绕组通入三相对称电流后， 所形成的合成磁势为幅值不变的旋转波 综合上述分析，得出三相基波合成磁势具有以下特性 ①三相合成磁势为正弦分布旋转磁势，转向由超前电流相转到滞 后电流相。要改变磁场转向，只须改变三相电流的相序。 ②幅值F1不变，为各相脉振磁势幅值的3/2倍，且旋转幅值的 轨迹是圆，所以称为圆形旋转磁场。 ③当某相电流达最大值时，合成旋转磁势的幅值恰在这一相 绕组轴线上。 二、椭圆形旋转磁动势的概念（不对称电流时三相绕组的磁动势） 当对称三相绕组中通入对称三相电流时，合成磁势将是一个恒幅，恒速的旋转磁动势，其轨迹为圆形。用解析法分析圆形旋转磁场时，是将三个脉振磁势分解为两个旋转磁势，三个负序波相加后为零。仅有一个正序旋转的磁势波。如在三相对称绕组中通以不对称三相电流，则正序和负序将同时存在。如三相电流幅值不等，则： 利用三角公式 上式为交流绕组磁势的普遍表达式，当正负序均存在时基波合成磁势将 成为一个正弦分布，幅值变化，非恒速推移的椭圆形旋转磁势。 椭圆的长轴为： 椭圆的短轴为： 在长轴附近转速低 在短轴附近转速高 如 为圆形旋转磁场 如 为脉振磁场 由于反向旋转磁势的存在，不仅造成电机过热，而且合成转矩减少 三、三相合成磁动势中的高次谐波 前已推出单相基波磁势为： 则单相ν次谐波磁势为： 将A、B、C三相绕组所产生的ν次谐波磁势相加可得三相ν次谐波合成磁动势 1、当 即ν=3，9，15 时 计算结果表明： 2、当 即ν=7，13，19 时 3、当