微波技术基础课件之第三部分带线与微带.ppt

4. 是空气一侧的奇模边缘电容。 (27-8) 其中 5. 是介质片一侧的奇模电容 (27-10) 二、耦合微带分析 (27-9) 6. 微带分析? 已知 求解 为方便起见，采用 ， 二、耦合微带分析 (27-11) (表示填充介质情况)和 (表示填充空气情况) (27-12) 其中，G ——表示与电容有关的几何因子。这里，特别需要说明的是 和 即偶模 等效介电常数和奇模等效介电常数不仅与介质填充有关，而且还与模式有关。很明显可知 (27-13) 二、耦合微带分析 根据偶模阻抗和奇模阻抗定义 最后得到 二、耦合微带分析 (27-14) 计算框图如下 已知 分两种情况 根据 计算单线微带 和 二、耦合微带分析 计算 计算 得到 图 27-4 耦合微带分析框图 二、耦合微带分析 耦合微带的综合是一个比较困难的课题，不采用计算机，很难达到预定的精度，其问题的提法是 三、耦合微带综合 先写出由Akhtarzad建议的初值 三、耦合微带综合 (27-15) 然后采用Optimization方法与分析方法所得的 加以比较，具体见图所示。 表示 对应的单线微带 , 表示 对应的单线微带 , 三、耦合微带综合 已知 给出 的初值 由分析方法给出 比较 Optimizition output 三、耦合微带综合 前面已讨论过奇偶模的Y矩阵变换理论，这里再进一步研究奇偶模的［Ａ］矩阵变换 四、奇偶模的网络理论 图 27-6 双口网络的［Ａ］矩阵 现在，把［Ａ］推广到2N端口网络 四、奇偶模的网络理论 图 27-7 2N端口网络的［Ａ］矩阵 四、奇偶模的网络理论 可见 其中 四、奇偶模的网络理论 (27-16) (27-17) 图 27-8 耦合微带的[A] 矩阵变换 四、奇偶模的网络理论 非常明显，变换进行到(27-18)，耦合 (Coupling)问题转化为去耦 (Decouplin)问题，也可联合写成 四、奇偶模的网络理论 (27-18) 其中 四、奇偶模的网络理论 (27-19) (27-20) 再由奇偶模变回到端口3和端口4 四、奇偶模的网络理论 (27-21) 其中 那么，最后可以得到 四、奇偶模的网络理论 (27-22) (27-23) 式(27-23)表示耦合微带的矩阵［Ａ］变换 四、奇偶模的网络理论 (27-24) 耦合微带与耦合带线最大的不同是微带的不均匀介质特点。 四、奇偶模的网络理论 四、奇偶模的网络理论 因此，在这种情况下奇偶模的分解不仅是形式上，而且是实质上，换句话说，在耦合微带中确实存在两种传播速度不同的波——奇模和偶模(分别对应 和 )。 在实际器件上，如何使奇偶模 是一个十分重要的问题，当时 ，矩阵［Ａ］又会退化成 四、奇偶模的网络理论 方程(27-25)适合耦合带线情况。 四、奇偶模的网络理论 (27-25) 一、已知对称耦合带线 求出w/b和s/b。 PROBLEM 27 特性导纳 ，也写成矩阵式 ?写成矩阵形式，注意上面电容都是单位长度电容 一、电容矩阵和Y矩阵 (26-2) 其中 那么，如定义v［Q］=［I］有 (26-3) 式(26-3)表示在任意激励［V1，V2］T的条件下，两条耦合传输线所传输的电流［I1，I2］T。 一、电容矩阵和Y矩阵 耦合传输线的耦合(Coupling)表现在矩阵有非对角项。“奇偶模方法”的核心是解偶，它来自“对称和反对称”思想。 例如，任意矩阵(matrix)可以分解成对称与反对称矩阵之和 (26-4) 完全类似 (26-5) 二、奇偶模分析方法 我们定义 分别为偶模激励和奇模激励。 偶模(even mode)激励——是一种对称激励； 奇模(odd mode)激励——是一种反对称激励。 二、奇偶模分析方法 (26-6)