层流运动与紊流运动.ppt

MIKE 11 , 液体的层流运动与紊流运动 主讲人：槐文信 武汉大学 博士、 教授、博导 河流工程系系主任 雷诺生平简介 雷诺（O.Reynolds，1842－1912）：英国力学家、 理学家和工程师，1842年8月23日生于爱尔兰，1867年毕业于剑桥大学王后学院，1868年出任曼彻斯特欧文学院（后改名为维多利亚大学）首席工程学教授，1877年当选为皇家学会会员，1888年获皇家勋章。雷诺于1883年发表了一篇经典性论文—《决定水流为直线或曲线运动的条件以及在平行水槽中的阻力定律的探讨》。这篇文章用实验说明水流分为层流与紊流两种形态，并提出以无量纲数Re作为判别两种流态的标准。雷诺于1886年提出轴承的润滑理论，1895年在湍流中引入应力的概念。他的成果曾汇编成《雷诺力学和物理学课题论文集》两卷。 引 言 恒定总流的能量方程（Bernoulli Equation）： 早在19世纪初，水力学家发现：由于液体具有粘性，在不同的条件下，液体的断面流速分布不同，液流的能量损失的规律也不相同。 雷诺实验 实验装置 层流（Laminar Flow） 亦称片流，是指在流速较小时，液体质点作有条不紊的有序的直线运动，水流各层或各微小流束上的质点彼此互不掺混的流动。 雷诺数的物理意义 二、紊流运动 紊流形成的必备条件： 涡体的形成 形成后的涡体，脱离原来的流层或流束，掺入邻近的流层或流束 涡体形成的前提 前提1：由于液体的粘滞性和边界面上的滞水作用，液流过水断面上的流速分布常常是不均匀的。在各流层的相对运动中，由于粘滞性的作用，在相邻各层间将产生切应力。对于某一选定的流层来说，流速较大的邻层作用于它的切应力是顺流向的；流速较小的邻层作用于它的切应力是逆流向的，因此，选定流层所承受的切应力，有构成力偶并促使涡体产生的倾向。 前提2：流体的波动。 涡体的形成 涡体脱离原流层的条件 涡体能否脱离原流层取决于惯性力于粘滞力的对比关系。雷诺数就是反映这种对比关系的定量指标 图4－2－2 涡体两边的压差形成作用于涡体的作用力 当雷诺数小于临界雷诺数：粘滞力起主导作用，不会产生紊流 。 当雷诺数大于临界雷诺数：惯性力起主导作用，导致涡体作无规则的随机运动（紊动），于是，流动就成为紊流。 三、圆管中的层流 研究对象： 圆管的层流运动 研究内容： 流速分布 断面平均流速 沿程水头损失 圆管中的均匀层流 圆管层流的流速分布 圆管中有压均匀流是轴对称流。为了分析方便，采用圆柱坐标r，x ： 圆管层流的沿程水头损失 由上式得 ： 思考题 WHU 一、雷诺试验 图1 恒定总流的能量方程示意图 ——单位重量液体所具有的动能； ——单位重量液体所具有的压强势能； ——单位重量液体所具有的位置势能； ——单位重量液体从1断面到2断面的能量损失（水头损失）。 1883年，英国科学家雷诺(Osborne Reynolds)做了著名的雷诺实验，试图找到流动中由于粘性存在而产生的能量损失规律。 ——雷诺实验（Reynolds experiment ） 图2 不同条件下的圆管流速分布图 实验现象 实验结论 实验装置 图3 雷诺实验装置示意图 颜色水 层流 过渡流 紊流 实验现象 （b）振荡摇摆的波形色线 （c）色线破裂扩散 （a）平稳而鲜明的细色线 层流 紊流： 上临界流速 —— 紊流 层流： 下临界流速 —— 紊流（Turbulent Flow） 亦称湍流，是指随流速增大，流层逐渐不稳定，质点相互混掺，液体质点运动轨迹极不规则的流动。 过渡流（Transitional flow） 是层流与紊流之间的过渡阶段。 例：毛细血管中血液流动,流速很小的细直管道流动等等。 例：输油管道，天然河道，大气环流、洋流、动脉中血液的流动等等。 2.用体积法测流量 每改变一次流量，就可得到一组不同的 的值，经过多次的反复实验发现， 的变化会引起不同的能量损失规律。 实验结论：流速和水头损失的关系 1.用测压管测水头损失 由： 得： 图4 雷诺实验仿真模拟示意图 AC 段和 D E段为直线段 v’c C D A B 层流 紊流 AB 段和 D E段为直线段 B D A vc 层流 紊流 E E B D A vc C v’c 层流 过渡 紊流 B D A vc C v’c 层流 过渡 紊流 层流段和紊流段水头损失与流速的关系为： B D A C 层流 过渡 紊流 层流 紊流