第12讲 变压器的负载运行.ppt

两式，把这三个电路连接在一起，即可得到变压器的T形等效电路，如图所示。 根据： 五、变压器的等效电路 2、简化等效电路 若变压器负载运行时励磁电流 而被忽略 ，则可将励磁支路去掉，从而形成变压器的简化等效电路。 五、变压器的等效电路 2、简化等效电路 对于简化等效电路，如果负载短路 ，从一次侧端口看的等效阻抗： 短路阻抗 短路电阻 短路电抗 例题5-2；5-3；5-4 五、变压器的等效电路 （二）变压器负载时的相量图 相量图能直观的表现变压器各物理量之间的相位关系。变压器所带的负载不同，相量图也不同。 1、感性负载 六、相量图 假设变压器各参数均为已知，则相量图绘制步骤如下： 为感性负载，阻抗角为 ，则负载电流 滞后电压 ， 为负载功率因数。 ①根据变比k计算出U2′、I2′、R2′、X2′； ②按比例画相量ú2′、ì2′使ú2′超前ì2′ 角。 六、相量图 ③根据 画出 和 ④ 超前 相位90°，画出 ； ⑤由 ，画出 ，它领先于 一个铁损角； ⑥画出 ，它与 的相量和为 ； ⑦根据 画出 。 六、相量图 2、容性负载 六、相量图 简化相量图 六、相量图 * 1、变压器的基本方程式 2、变压器的折算方法 3、等效电路 4、相量图 第11讲 变压器的负载运行 变压器负载运行 负载运行：变压器的一次绕组接到交流电源，二次绕组接到负载阻抗 时，二次绕组中便有电流流过，这种情况称为变压器的负载运行。 单相变压器的负载运行 一、负载时磁通势及一、二次电流关系 （1）负载时的磁通势 一次绕组： 二次绕组： 合成磁通势： 一、负载时磁通势及一、二次电流关系 空载和负载时励磁磁通势的比较： 空载时一次侧电压方程： 负载时一次侧电压方程： 一次绕组漏阻抗很小: 仍然满足: 所以，尽管空载和负载时一次绕组的电流变化较大，但主磁通变化却不大，通常假定：当负载变化时，主磁通恒定不变。 （2）负载时一、二次电流关系 一、负载时磁通势及一、二次电流关系 负载时磁通势平衡方程式： 所以，负载时，一次绕组的电流由两部分组成：固定不变的励磁电流和随负载变化的负载电流。 当励磁电流忽略不计时： 二、负载时一、二次绕组电压、电流关系 负载时一次侧电压方程： 负载时二次侧电压方程： 三、变压器基本方程式 一次侧回路电压平衡方程式： 二次侧回路电压平衡方程式： 一、二次侧感应电动势的关系： 磁通势平衡方程式： 励磁电流与一次侧感应电动势的关系： 负载的伏安关系： 变压器磁动势、磁通以及电动势之间的关系可以表示为： 三、变压器基本方程式 对上式进行说明： 1、方程式中各量的正方向符合规定； 2、各个方程式不仅适用于单相变压器，也适用于 三相变压器的对称、稳定运行； 3、铁心中的主磁通幅值虽然由励磁磁通势或励磁 电流产生，但数值大小由端电压U1决定； 三、变压器基本方程式 4、主磁路采用硅钢片，磁导很大，因此励磁电抗很大，即由很小的励磁电流就可以产生较大的磁通。励磁电流I0=（0.02-0.1）I1N，在运行中变化不大。 5、漏磁路主要由非铁磁材料构成，对应的漏抗值X1，X2很小。 6、当变压器一次侧加额定电压负载运行时，主磁通、一、二次电动势数值变化不大，二次侧电压也不大，属于恒压源。当减小负载时，二次电流增大，一次电流也相应增大。 三、变压器基本方程式 四、折合算法 （B）方法 通常是把二次绕组归算到一次绕组，也就是假想把二次绕组的匝数变换成一次绕组的匝数，而不改变一次和二次绕组原有的电磁关系。 （C）原则 只要归算前后二次绕组的磁动势保持不变，则对一次绕组来说,变换是等效的:即一次绕组从电网吸收同样大小的功率和电流，并将同样大小的功率传递给二次绕组。 （A）折合算法： 保持绕组磁通势不变，而假想改变其匝数和电流的方法。 1、二次电流的折算 原则：折算前、后磁通势不变，即 电流的折算值为实际值乘以 。