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维普资讯 科挂 论 文 双移相器极化调整 p瞄 张 桂 忠 ／ 。 等效传辅矩阵法舛双移相器方式极化调整进行 1详细的理论分析，导 并对常用的几种疆移相器粗化调整方式进行1详尽的讨论，给 出1定 量分析姑幕。 碱 意义不明显的情况，还给出了适用于工程应 — — 一 1． 一1． 用的图表。 } ＼ { 2 等效传输矩阵的导出 … #棚i 2、l 单移相器的等效传输矩阵 图1 单移相器坐标 图1为移相器的截面坐标示意图。设移 相器的移相量为 一 ，考虑到移相器的驻波和插损都很小可以忽略不计，则对图l(a)所 选的坐标系，其输出电场和入射电场之间的关系可用下式表示 [嚣]=[][嗣 其中Exo、Exi分别代表 x分量的辖出和入射电场，Eyo、Eyi分别代表Y分量的输出和入 射电场。为了得到更一般的关系，将图1(a)中的移相器逆时针旋转一角度0，设此时移相 6 维普资讯 电信技术研究 1998年第 11期 面方向为 ．与u垂直的方向为v，如图1(b)所示。应用坐标变换 则 u、v方向的电场 E 、E 与 、y方向的电场 Ex、Ey之间的关系可用下式表示 rEu] r cosO sinO’rn ] f2) LEvj—L—sinO cosOjLEyJ 由式 c1)和 (2)可 得出单移相器在任意转角 日下的输出和入射电场的 系 一 L[Ev：：。’：[。。s5inO一cosOn]L01。][一s。inOscoinsOO]rkLEEEyyii] c。 一 L J 儿 一 J 为分析方便．引入如下矩阵T，T满足 L[Ej—一ET3LEEyxii一： ㈩ 8 ?塞 +喝删 从式 ()可以看出，矩阵T的作用和运算关系类似于电子线路中的传输矩阵，故在此称 其为等教传输矩阵，式 (4)为等效传输矩阵的定义。展开式 (3)，可得出单移相器的等效 鸸cCn鸸．n 传输矩阵T ∞ F 珞” 一P rsin0+P ∞0． ( 一1)sinOcosO] (5) r 嘶 LJ—l( 一1) OcosO， 0一e s