飞机空气动力学PPT.ppt

飞机空气动力学 ;第9章 超声速翼型的气动特性 ;超音速薄翼型的绕流特点和流动图画;超音速薄翼型的绕流特点和流动图画;超音速薄翼型的绕流特点和流动图画;第9章 超声速翼型的气动特性 ;9.2 线化理论; 为减小波阻，超音速翼型厚度都比较薄，弯度很小甚至为零且飞行时迎角也很小。因此产生的激波强度也较弱，作为一级近似可忽略通过激波气流熵的增加，在无粘假设下可认为流场等熵有位，从而可用前述线化位流方程在给定线化边条下求解。;9.2 线化理论;线化理论;翼型平板、弯度和厚度部分压强系数分布:;物面方向;由于压强沿弦向方向分布为常数，且由于上下表面均垂直于平板，故垂直于平板的法向力Nα为：;由于：;厚度部分由于上下表面对称，对应点处 dYu 与 dYl 相互抵消，所以：;波阻系数定义为： ;所以;厚度部分,上下表面对波阻力贡献相同，因此上下翼面对应点处微元面积产生的波阻等于上翼面微元波阻的两倍：;总的波阻系数为：;波阻系数: Cd = Cd,升致 + Cd,厚 + Cd,摩 升致波阻与翼型形状无关;厚度波阻只与剖面形状有关. 翼型的波阻系数是随Ma数的增大而减小的.;相同厚度不同翼型零升波阻系数与菱形翼型零升波阻系数的比值K;对称菱形翼型，厚度为c，弦长为b，用线化理论 求升力系数和波阻系数。; 对翼型前缘的俯仰力矩系数定义为： ; 微元面积dS距前缘距离为x,微元力对前缘力矩为：;由于上下表面对称，对应点处 dYu 与 dYl 相互抵消，所以翼型厚度部分对前缘力矩的贡献为零。;设翼型的压力中心距前缘的相对距离 ，则;根据焦点的定义 ，是焦点距前缘的相对距离，由力矩系数对升力线数求导得：;超音速线化理论所得气动力与实验的比较见下图;超音速线化理论所得力矩系数与实验对比见下图，;例2;α=10°;第9章 超声速翼型的气动特性 ;9.3 布泽曼理论;剖面的波阻系数: 或;对中点(x=0.5c)的升力系数:;9.4 激波-膨胀波法;α;α;α;升阻比: 马赫波;激波-膨胀波法优缺点;第9章 超声速翼型的气动特性;超音速薄翼型的绕流特点和流动图画;线化理论;翼型平板、弯度和厚度部分压强系数分布:;;由于压强沿弦向方向分布为常数，且由于上???表面均垂直于平板，故垂直于平板的法向力Nα为：;总的波阻系数为：