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* 2. 极性分析器 极性分析器在某些使用场合有时叫做辐射通量分离器，下面介绍两种用于瞄准目标轴线的通丝量分离器。图5-68所示为四面锥体通量分离器。图5-69所示为一种光纤通量分离器。 图5-68 四锥面辐射分离器 图5-69 光纤辐射分离器 * 四面锥体在自动光电准直类仪器中得到广泛的应用。图5-70所示是双轴光电自准直仪的原理装置。调制光源中包括光源及调制部分，调制光束经聚光镜将光束会聚并照明四面锥截顶台面，然后通过以台面为焦面的物镜后形成平行光射出，再经与光轴垂直的平面反射镜反射后返回到物镜，由物镜将光束成像在台面附近，该像是四面锥截顶台面的自准直像，由于衍射等影响，其像将扩展，如图5-71所示。 图5-70 双轴光电自准直仪的原理 图5-71 自准直原理 * 控制信号的形成原理如图5-72所示。 图5-72 控制信号形成原理 * 在其它的自动光电测量仪器中，还用到与前述有所不同的通量分离器。如图5-73(a)所示的缝形棱镜，就是用于自动回转自准直仪中的核心部件，反射回的缝像为矩形。当像产生旋转时，如图中(b)所示为逆时针旋转时，则在反时针探测器对上增加了通量。 图5-74所示用于三轴自动光电准直偏振仪中的十字缝形棱镜，对应分成的八个反射面各自配有—套光电接收系统，以产生所需要的控制信号。 图5-74 缝形棱镜自准直原理 图5-75 三轴自动光电准直偏振仪 * 截顶四面锥体还应用于光电自动探针仪中，它是一种非接触式的光电表面传感器，用以测量物体表面微小的变化。其原理如图5-75所示。光电自动探针的电路原理如图5-76所示。 图5-75 光电自动探针的工作原理 图5-76 光电自动探针的电路原理 * * 2. 长光栅莫尔条纹方程 图5-41是简化长光栅莫尔条纹。将栅线用细黑线表示。取主光栅A的0号栅线为y轴，取x轴与主光栅各栅线垂直。使指示光栅的0号栅线与主光栅0号栅线交于坐标原点[0,0]，两光栅栅线间夹角为?。主光栅线序号用i表示，指示光栅的栅线序号用j表示。栅线间交点用[i,j]表示。 ? 图5-41 简化长光栅的莫尔条纹 * 主光栅栅距为d0，指示光栅栅距为dc。主光栅的栅线方程为 指示光栅的栅线斜率为tg(90o-?)＝ctg?，任一栅线j与x轴的交点oj的坐标为 。而指示光栅的栅线方程为 两光栅栅线交点[i,j]的坐标为 莫尔条纹l的斜率tgα为 (5-37) (5-38) (5-39) (5-40) (5-41) 注意这时i=j所以有 ? (5-42) 式中，α为莫尔条纹1与x轴的夹角。 ? * 由此可知，条纹l的方程为 条纹2和3的方程分别为 莫尔条纹的间距可用相邻两条纹在y轴上的距离By表示，也可用实际间B表示 (5-43) (5-44) (5-45) (5-46) * 3. 横向莫尔条纹 横向莫尔条纹是由da＝dc＝d的两光栅，倾角?很小的条件下形成。这时条纹与x轴夹角。一般?约为为几分，可近似认为条纹与y轴垂直，所以叫做横向莫尔条纹。它的间距公式为 ? 近似计算为 当两块光栅间夹角?＝0时，B=?，这时主光栅移动时，指示光栅相当于一个闸门。两光栅栅线重叠时，条纹最亮；栅线错开时，条纹变黑。把这种条纹叫作光闸莫尔条纹。 (5-47) * 4. 纵向莫尔条纹 由两栅距不等而又接近的光栅可叠合成纵向莫尔条纹。设da=d，dc=d(1+?)，而光栅栅线平行放置，?＝0，如图5-42所示，栅线方向与条纹方向平行。莫尔条纹的间距B可由式(5-47)简化后给出 ? 通常?《1，上式可简化为 (5-48) 图5-42 纵向莫尔条纹 * 5. 斜向莫尔条纹 它的形成条件是；da=d，dc=(1+?)d，?≠0，可以看作是横向和纵向莫尔条纹的综合结果，如图5-43所示。条纹的斜率为 当?很小时 斜向莫尔条纹间距B可由式(5-47)简化为 由式(5-50)可知，当cos?＝(1十?)时，?＜0，tgα＝0，这时斜向莫尔条纹转变为严格的横向莫尔条纹。但需两种栅距的光栅合成。 图5-43 斜向莫尔条纹 (5-51) (5-50) (5-49) * 6. 莫尔条纹的主要特性 莫尔条纹在测量中得到广泛应用，因为它具有放大作用和移动方向性这两个重要的特性。 从式(5-48)可知，间距B是栅距d和倾角?决定，调整?就可改变B。此外、当?很小时，B可远大于d。把条纹间距与光栅间距之比叫作莫尔条纹的放