[理学]大学物理 2刚体振动和波部分.doc

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[理学]大学物理 2刚体振动和波部分

第六章 刚体运动学 第一节.刚体和自由度的概念 刚体:物体上任意两点间的距离保持不变。 通俗地说:大小和形状保持不变的物体。 刚体和质点都是对实际物体的抽象。刚体考虑了物体的体积效应,但忽略了物体的形变。与质点相比,刚体更加接近实际物体。 自由度:确定一个物体的位置所需要的独立坐标数。 质点的位置:x,y,z三个空间坐标,3个自由度。 刚体的运动:任意点的平动+绕该点的转动 点的平动:3个自由度;绕定点转动:3个自由度,6个自由度。 第二节 刚体的平动 运动过程中,刚体上任意一条直线始终保持和自身平行—平动。 平动时,刚体上各点的运动轨迹都相同。因此只要知道某一点的运动状态就知道了整个刚体的运动状态。 为常矢量, 再对时间求导得: 可见,刚体作平动时,各点的速度和加速度都相同。 书中例题5.1(P.182) 装置如图,曲柄长度为r,与x轴的夹角φ=ωt,其中ω为常量。 求:T形连杆在t时刻的速度和加速度。 解:T形连杆的运动为平动,∴连杆上任意点的速度和加速度都相同。以杆上M点为研究对象: x=rcosωt 对时间t求导得速度和加速度: v=-rωsinωt a=-rω2cosωt 第三节 刚体绕定轴转动 定轴转动的实例很多:电机转动,开关门,等等。 刚体绕一固定轴转动,转过的角度θ称为角位移。 角位移的单位:rad(弧度) ;角位移的方向:右手定则, 符合右手定则的方向为“+”;反之为“-” 角位移随时间的变化关系表示为: θ=f(t) 角速度:描述刚体转动快慢的物理量。 单位:rad/s (弧度/秒) ;方向:右手定则 角速度是角位移随时间的变化率: 角加速度:描述刚体角速度变化快慢的物理量。 单位:rad/s2 (弧度/秒2);方向:右手定则 角加速度是角速度随时间的变化率: 定轴转动是一维运动,当函数给定后,和直线运动的情况基本相同。 生活中描述转动方向按顺时针和逆时针方向。 物理中描述转动方向按右手定则。 工程上转速的单位经常用:转/分钟 (r/min) 最常用的电机转速为:3000转/分钟 发电机的转速:50转/秒=3000转/分钟 书中例题5.2(P.184) 飞轮的角速度在12s内由1200r/min均匀地增加到3000r/min。 求:(1)飞轮的的角加速度;(2)在这段时间飞轮转过的圈数。 解:先将单位由 转/分 换成 弧度/秒 ω1=1200×2π/60=40π (rad/s) ω2=3000×2π/60=100π (rad/s) ∵匀加速,t=12s, ∴β=(ω2-ω1)/t=(100-40)π/12=5π=15.7(rad/s2) 角速度随时间的变化关系可通过β积分和初条件求得: 当t=0时,ω=ω1 ∴ω=ω1+βt 角位移随时间的变化关系可通过ω积分和初条件求得: 其中c’由初条件确定。 因为要求的是12s内转过的角度,可令t=0时,θ=0,代入得c’=0 ∴ 换算成圈数为:(圈) 第四节 角量与线量的关系 定轴转动中,刚体上一点到转轴的距离为r,该点线量度和角量之间的关系为: S=θr ;v=ωr ;a切向=βr ;a法向=v2/r=ω2r2/r=ω2r 由于刚体没有形变,所以刚体的法向加速度不重要。 考虑方向后: s=θ×r v=ω×r a=β×r 作业:P. 191 5.9 ; 5.10 第七章 刚体动力学 第一节 刚体定轴转动与转动定理 复习: 力矩定义: 动量矩定义为: 动量矩定理: 将刚体看成由一组特殊的质点组成,其特殊性就是:任意两质点间的距离保持不变。对于质点组中任意一个质点i,可根据动量定理写出它所受到的力矩与动量矩之间的关系: 其中Mi为质点i所受的力矩,包括外力作用在该质点的力矩Mi外和质点组内相互作用的的力矩Mi内。 ∴ (1) 对质点组中每一个质点求和得: (2) 在刚体内部,作用力与反作用力总是成对出现的,并且大小相等,方向相反,作用在一条直线上,这对力所产生的力矩也是大小相对,方向相反的。因此,所有内力矩的求和为0。。 刚体在做定轴转动是一维问题,角速度ω的方向为z轴方向,ri与vi总是互相垂直的,ri×vi的方向为z轴方向,ri×vi的大小为rivisin90o=rivi ; ∴ 因为刚体中任意两质点间的距离保持不变,∴miri均为常量,且vi=ωri,可得: 其中为角加速度,表示和外力矩,则(2)式为: (3) 令 ,则(3)式写成: M=Jβ (4) —— 刚体转动定理 对比牛顿第二定律 F=ma m是描述物体惯性的物理量,J也是描述物体惯性的物理量,并且是描述物体转动时的惯性,称为转动惯量。 第二节 转动惯量 转动惯量的定义: 对于连续的刚体: 从转动惯量的定义可以看到

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