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[理学]第5章、静电学
五. 电势叠加原理 ? 点电荷系的电势 P 对n 个点电荷 在点电荷系产生的电场中,某点的电势是各个点电荷单独存 在时,在该点产生的电势的代数和。这称为电势叠加原理。 对连续分布的带电体 六.电势的计算 方法 (1) 已知电荷分布 (2) 已知场强分布 均匀带电圆环半径为R,电荷线密度为?。 解 建立如图坐标系,选取电荷元 dq 例 圆环轴线上一点的电势 求 R P O x dq r 半径为R ,带电量为q 的均匀带电球体 解 根据高斯定律可得: 求 带电球体的电势分布 例 + + + + + + R r P 对球外一点P 对球内一点P1 P1 电场中某点的电场强度等于该点电势梯度的负值,这就是电势与电场强度的微分关系。 例 求 (2,3,0)点的电场强度。 已知 解 七、电势与电场强度的微分关系 作 业 思考 5.7 教学目的:了解电容器的电容、静电场的能量的概念。 主要内容:导体的电容,电容器的电容,静电场的能量。 重点:电容器的电容。 难点:静电场的能量。 教具:多媒体教室,电子教案。 §5.3 电容器 静电场的能量 电容只与导体的几何因素和介 质有关,与导体是否带电无关 一.导体的电容 电容器 1. 孤立导体的电容 单位:法拉( F ) 孤立导体的电势 孤立导体的电容 + + + + + + + + + + + + + + + + Q u↑ E ↑ 求半径为R 的孤立导体球的电容. 电势为 电容为 R 若 R = Re , 则 C = 714 ?F 若 C = 1?10 –3 ?F , 则 R = ? C = 1?10 -3?F 啊,体积还这么大! 1.8m 9m 通常,由彼此绝缘相距很近的两导体构成电容器。 极板 极板 + Q - Q ?u 使两导体极板带电 两导体极板的电势差 2. 电容器的电容 电容器的电容 ? 电容器电容的计算 Q 电容器电容的大小取决于极板的形状、大小、相对位置以及极板间介质。 d ?u S +Q -Q (1) 平行板电容器 (2) 球形电容器 R1 +Q -Q R2 a b (3) 柱形电容器 R1 R2 l 若R1R2-R1 ,则 C = ? 讨论 ?u R1 R2 l ? 电容器的应用: 储能、振荡、滤波、移相、旁路、耦合等。 ? 电容器的分类 形状:平行板、柱形、球形电容器等 介质:空气、陶瓷、涤纶、云母、电解电容器等 用途:储能、振荡、滤波、移相、旁路、耦合电容器等。 2.5 厘米 高压电容器(20kV 5~21?F) (提高功率因数) 聚丙烯电容器 (单相电机起动和连续运转) 陶瓷电容器 (20000V1000pF) 涤纶电容 (250V0.47?F) 电解电容器 (160V470 ? F) 12 厘米 2.5 厘米 70 厘米 A B 二、电场能量 以平行板电容器为例,来计算电场能量。 + 设在时间 t 内,从 B 板向 A 板迁移了电荷 在将 dq 从 B 板迁移到 A 板需作功 极板上电量从 0 —Q 作的总功为 忽略边缘效应,对平行板电容器有 能量密度 不均匀电场中 (适用于所有电场) 已知均匀带电的球体,半径为R,带电量为Q R Q 从球心到无穷远处的电场能量 解 r 求 例 取体积元 作 业 习题 5.10 5.12 第五章 静 电 学 研究内容 静电场 从电荷在电场中受力 电场强度E 高斯定理 从电荷运动时电场力做功 电势U 环流定理 最后讨论E与U的微分关系 1.了解电荷、电量、电荷守恒定律及其量子化概念。 2.掌握电场强度的概念及叠加原理,会计算典型带电体形成的电场分布。 3.理解静电场的环路定理的意义。 4.掌握电势、电势能的概念及叠加原理,能计算典型带电体形成的电势分布。 5.了解电场强度和电势梯度的关系。 6.了解电容器、静电场的能量概念。 基本要求 教学目的:了解电荷的概念,理解库仑定律意义。 主要内容:电荷、电量、电荷守恒定律及其量子化;库仑定律,静电力叠加原理。 重点:库仑定律。 难点:静电力叠加原理。 教具:多媒体教室,电子教案。 §5.1 电荷 库仑定律 一、 电荷 摩擦起电和雷电,物体具有吸引轻物体的能力,就称它为带电体,并说他带有电荷 电性力:同号相斥、异号相吸 电荷量:物体带电的多少 1、电荷 两种电荷:正电荷和负电荷 对于一个系统,如果没有净电荷出入其边界,则系统正负电荷的代数和保持不变。 如: 2、电荷守恒定律 宏观带电体的带电量q??e,准
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