理解RF性能测量中的纹波理论与试验.DOC

理解RF性能测量中的纹波：理论与实验 来源：互联网 在射频（RF）和微波频率下进行器件表征时会出现纹波。RF工程师需要确保测量装置经过正确校准和匹配，以避免纹波带来的测量误差。装置中不匹配和错误的互连、线缆、连接器、SMA启动等都会引起纹波，从而导致增益、输出功率、OIP3、回波损耗和OIP2等器件性能参数测量时出现误差。线缆、评估板线路和封装中阻抗错配会引起多个电磁场反射，导致纹波的形成。因此，进行RF器件表征时，需注意使用正确的测量装置，以最小化这类误差的出现。本报告将为读者详细介绍这些纹波形成背后的理论分析。另外，我们还会讨论一些基本模拟支持的实验室测量。 有时，在RF器件参数表征（例如：增益、线性和回波损耗等）时会出现纹波。出现这些纹波的原因是线缆、连接器、评估板线路、受测器件（DUT）和封装内传输信号的多次反射。这些纹波由这些互连结点的阻抗错配所引起。 图1．（a）基本传输线（b）同轴传输线（c）微波传输带传输线（d）第一错配层边界，和（e）电介质块等价物。 ? 图1a显示了电源VS、电源阻抗ZS、传输线特性阻抗ZO和负载阻抗ZL的基本传输线。为保证输入入射波能完整传输，传输线应匹配电源和负载，例如：ZS=ZO=ZL=50欧姆。如果该传输线（比如：图1b所示同轴线或者图2b所示微波传输带线）的特性阻抗不等于50欧姆，则错配层便会有反射。错配层可以被看作是具有不同电介质属性的两种介质的边界。特性阻抗不等于50欧姆的传输线部分可以表示为绝对介电系数ε2介质，而50欧姆电源和负载可以表示为绝对介电系数ε1介质（图1d和1e）。 通过仔细研究阻抗错配层的电磁波相互作用情况，我们可以更深入地理解阻抗错配产生的反射。在这些层的电磁波的相互作用导致介质边界出现波反射和传输，其分别被量化表示为反射系数Γ和传输系数τ。反射系数是反射Er和入射Ei电场强度的比率。传输系数是传输Et和入射Ei电场强度的比率： 这些系数直接与增益、输出功率、线性和回波损耗有关。要想理解阻抗错配引起的纹波，我们首先必须理解反射和传输系数，以及在阻抗错配边界电磁场的相互作用。这些系数所反映的内容最终都将出现在性能参数测量中。 理论分析 反射和传输系数与穿过边界的材料或者介质的结构性参数（介电常数、透磁率和传导性）、波传播方向（入射角）以及电场及磁场的方向（波极化）有关。电磁波以横向电磁波模式（TEM）传播，这种模式的特点是：传输线路中没有纵向磁场，线路由两个或者更多导体（同轴线或者微波传输带线）组成。在传播方向上没有电场分量E和磁场分量H的波传播，应出现在图1d所示两个介质的边界处，并且入射角为θi（倾斜入射角）。 斜入射角波。通过电磁波平行║或者垂直┴极化的情况，可获得斜入射角的反射和传输系数。大多数线缆和传输线介质材料相对磁导率μr一样。μr=1时平行极化反射系数Γ║、平行极化传输系数τ║、垂直极化反射系数Γ┴和垂直极化传输系数τ┴的菲涅耳（Fresnel）方程式，请分别见方程式3-6。参考[1]有这些方程式的详细解释。下标“i”、“r”和“t”分别代表入射、反射和传输场。 正常入射波 两个导体传输线内的波传播通过正常入射角为θi=0°的这段传输线。当θi变为0时，菲涅耳场反射和传输系数变得与极化无关。方程式3和5的反射系数以及方程式4和6的传输系数所得到的结果与方程式7和8一样。下标“12”表示波从介质1入射，然后传输至图1d的介质2中。 多次反射时的反射与传输系数 我们将在本小节中计算图1e所示电介质模块多次反射时的反射和传输系数。图2显示了该电介质模块内正常入射平面波多次相互作用。 电介质模块入射的正常平行或者垂直极化平面波可被看作： 其中，w为角频率，d为电介质模块内波传输的距离，而γ为电介质模块的传播常数，其如方程式10所示。传播常数的实数部分为衰减常量α(Np/m)，而虚数部分为波长常数β(rad/m)。方程式10中εr和μr为电介质模块（即波传播介质）的相对介电常数和透磁率。 图2．电介质模块内的多次反射。 由于方程式7，介质1到介质2以及介质2到介质1的入射波反射系数如方程式11和12所示。 由方程式8，介质1到介质2以及介质2到介质1的入射波传输系数如方程式13和14所示。 ? 图4显示了总反射电场ErT，其等于单个反射电场（Er1、Er2、Er3…）之和。 其中，每个分量为： 因此，总反射场为： 多次反射的电介质模块的总反射系数ΓT为： 同样，图2所示总传输电场EtT等于单个传输电场（Et1、Et2、Et3…）之和。 ? ? 因此，多次反射的电介质模块的总传输系数τT为： 无多次反射时，反射与传输系数见图3。 图3．电介质模块内无反射配置。 请思考图3所示电介质模块中无多次反射的假设情况。由方程式7和8，我们可以轻松地写出无多次反