积分变换课件积分变换第2讲幻灯片.ppt

如果我们形式地计算这个导数, 则得 这表明在通常意义下的函数类中找不到一个函数能够表示这样的电流强度. 为了确定这样的电流强度, 引进一称为狄拉克(Dirac)的函数, 简单记成d-函数. 有了这种函数, 对于许多集中于一点或一瞬时的量, 例如点电荷, 点热源, 集中于一点的质量及脉冲技术中的非常窄的脉冲等, 就能够象处理连续分布的量那样, 以统一的方式加以解决. 对于在(-?,?)上定义的所有可积函数的集合, 也可以构成一线性空间, 进一步地在上面定义内积, 就可以构成一欧氏空间, 两个函数f(t)和g(t)的内积可以定义为: 对于给定的f(t), 我们希望找到一个函数和它的内积能够正好等于f(0). 如果f(t)在0处连续, 我们可以用一非常小的正数e0, 计算f(t)在区间[0,e]上的平均值, 则这个平均值近似等于f(0): 而实际上这相当于f(t)和一称作de(t)的函数内积: t de(t) 1/e e O 称de(t)的弱极限为d-函数, 记为d(t) de(t) 1/e e O 工程上将d-函数称为单位脉冲函数, 可将d-函数用一个长度等于1的有向线段表示, 这个线段的长度表示d-函数的积分值, 称为d-函数的强度. t O d(t) 1 d-函数有性质 d-函数的傅氏变换为: 筛选性质 t O d(t) 1 w O F(w) 1 ? 可见, 单位脉冲函数d(t)与常数1构成了一傅氏变换对. 同理, d(t-t0)和 亦构成了一个傅氏变换对. 在物理学和工程技术中, 有许多重要函数不满足傅氏积分定理中的绝对可积条件, 即不满足条件 例如常数, 符号函数, 单位阶跃函数以及正, 余弦函数等, 然而它们的广义傅氏变换也是存在的, 利用单位脉冲函数及其傅氏变换就可以求出它们的傅氏变换. 所谓广义是相对于古典意义而言的, 在广义意义下, 同样可以说, 象函数F(w)和象原函数f(t)亦构成一个傅氏变换对. p w O |F(w)| O t u(t) 若F(w)=2pd(w)时, 由傅氏逆变换可得 所以1和2pd(w)也构成傅氏变换对. 同理, 如F(w)=2pd(w-w0) 由上面两个函数的变换可得 例4 求正弦函数f(t)=sinw0t的傅氏变换 如图所示: t sint p p -w0 w0 O w |F(w)| ? 在频谱分析中, 傅氏变换F(w)又称为f(t)的频谱函数, 而它的模|F(w)|称为f(t)的振幅频谱(亦简称为频谱). 由于w是连续变化的, 我们称之为连续频谱, 对一个时间函数作傅氏变换, 就是求这个时间函数的频谱. 例5 作如图所示的单个矩形脉冲的频谱图 f(t) 解：单个矩形脉冲的频谱 函数为: t E -t/2 t/2 矩形脉冲的频谱图为 Et |F(w)| O 当E=1，τ=1，用f代替ω，得 1 |F (f )| O 振幅函数|F(w)|是角频率w的偶函数, 即 易证明，f(t)和F(w)有相同的奇偶性 我们定义 显然, 相角频谱j(w)是w的奇函数, 即 j(w)=-j(-w). 为f(t)的相角频谱. 作业 积分变换第2讲 练习 1. 试证: 若f(t)满足傅氏积分定理的条件, 则有 其中 证：因为 得 即 a(w) b(w) 2. 证: 当f(t)为奇函数 奇函数 偶函数 当f(t)为偶函数 偶函数 奇函数 练习3. 函数的图形为 1 -1 o t f(t) 1 可得 回忆：如何用留数定理证明此式？ 附：泊松积分公式 O t f(t) 正态分布的概率密度函数 a 如果a是任一实数, 则显然也有 积分路线如图所示: A B C D b -R R O 实轴 虚轴 此外, 因 傅氏变换 1.傅氏变换的概念 我们知道, 若函数f(t)满足傅氏积分定理的条件, 则在f(t)的连续点处, 有 (1.8)式叫做f(t)的傅氏变换式, (1.9)式为F(w)的傅式逆变换式, f(t)与F(w)可相互转换,可记为 F(w)=F [f(t)] 和 f(t)=F -1[F(w)] 还可以将f(t)放在左端, F(w)放在右端, 中间用双向箭头连接: f(t) ? F(w) (1.8)式右端的积分运算, 叫做f(t)的傅氏变换, 同样, (1.9)式右端的积分运算, 叫做F(w)的傅氏逆变换.  F(w)称作f(t)的象函数,  f(t)称作F(w)的象原函数.可以说象函数F(w)和象原函数f(t)构成了一个傅氏变换对. t f(t) 根据(1.8)式, 有 这就是指数衰减函数的傅氏变换. 根据(1.9)式, 有 因此有 如果令b=1/2, 就有 可见钟形函数的傅氏变换也是钟形函数 求钟形脉冲函