中等高斯发射区半径宽高斯发射区半径H.ppt

A balmer line evolution from NLS1 to BLS1 朱玲 张双南 清华大学天体物理中心 2008 4 26 Outline 背景介绍 谱线分解 H-beta H-alpha H-Gamma 分析 各高斯成分的H-beta H-alpha H-Gamma强度比 各高斯强度与连续谱的关系 宽线区的演化图像 修正黑洞质量（BHM） 基本结论 Introduction NLS1 宽发射线很窄。 (FWHM of H-beta2000km/s 偏离 M-sigma 关系。 强的 FII 发射线, 极端的 OIII 蓝移, 较软的 X-Ray 谱, 快速光变，小黑洞质量，高吸积率。 Introduction 修正 黑洞质量 M 倾角效应. Roberto Decarli.et al 2008 考虑光压的影响. A,Marconi.et.al 2008 修正 sigma 的测量 用 SII 代替 OIII. S,Komossa.et.al 2008 Decomposition Data 90 AGNIs，选自 SDSS III。基于4 条balmer线的强度。 G.La.Mura et al. 2007 H-alpha + H-beta +H-Gamma+ H-delta 所得到的数据已经减掉传统的窄线成分。 Decomposition 盘线 + 高斯成分。 L,C,Popovic 2002 2003 2004 双高斯模型。宽高斯+中等高斯 对传统宽线区的分解，以下所有讨论跟传统意义上的窄线区无关。 H-beta 分解 H-beta 演化 H-beta line FWHM 增加. 宽高斯与整谱线的宽度比逐渐减小，直到1。 宽高斯与整谱线的强度比逐渐增加，直到1。中等高斯消失。 影响黑洞质量的测量。 中等高斯的相对宽度越来越大。 H-alpha 分解 H-alpha分解的一个例子 之前3张H-beta的对应体。 与H-beta明显的不同是，A2谱线很宽的时候中等高斯依然很强大。 H-alpha 演化 H-alpha 宽高斯与整谱线宽度比随谱线变宽而变小=1。 与H-beta的不同 宽高斯的相对强度在后来只有比较弱的增加趋势。极少能达到1。中等高斯依然。 中等高斯的相对宽度增加。 H-Gamma 的分解 谱线很弱 整体演化趋势很象H-beta。但G89不是前面A43和B43的对应体。 H-Gamma 的分解 谱线很窄时有一部分H-Gamma的宽高斯成分丢失。 H-Gamma 演化 H-Gamma 相似的演化趋势 线很窄的时候丢失宽成分。 ？？跃变 各高斯成分的H-beta H-alpha H-Gamma强度比 蓝点 H-alpha/H-beta 黄圈 H-beta/H-Gamma A， H-alpha/H-beta 在中等高斯区的比值大于宽高斯区： 由于碰撞激发能够产生H-alpha，但是不能产生H-beta和H-Gamma,中等高斯区的密度比较高。中等高斯区是扁的。 B, H-beta/H-Gamma 在宽高斯区的比值大于中等高斯区： 光致电离产生H-Gamma需要的光子频率高与H-beta。 而由于引力透镜效应沿着盘面出来的光子比垂直盘面的光子频率高。（Yuan,Liu et al 2008, shun 1989） 中等高斯区是扁平状的。而宽高斯区是近球对称的。 各成分强度与连续谱的关系 宽成分没有baldwin效应。 宽高斯区对于连续谱发射区（吸积盘）的覆盖因子不随流强变化。球状结构。把整个吸积盘完全包围。 由于“中等”成分有baldwin效应。 中等高斯区对于连续谱发射区的覆盖因子随流强增加而变小。由于“中等”高斯区显然在宽高斯区的外面，上述变化表明这个区域的体积逐渐变小，最后和宽高斯区并在一起。 宽线区的演化图像 随着谱线的变宽，黑洞质量增加。宽线区半径增加。 中等高斯区半径，维持在常数附近振荡。宽高斯半径赶上中等高斯半径。 黑洞足够大，合成一个发射区。 宽线区的演化图像 修正黑洞质量 基本结论 Balmer线的宽线成分能很好的被双高斯模型拟合好。 随着线宽的增加，balmer线存在演化。H-beta的演化最为明显。 仅仅宽高斯成分是真正的宽线区发射线，而中等高斯成分的存在会宽线区气体弥散速度的测量，从而影响黑洞质量的测量。NLS1在M-sigma 关系图上的偏离可以从这里得到解释。 从NLS1到BLS1黑洞质量经历正常的增长过程（NLS1吸积率不明显偏大），而重要的事情是，同时经历宽线区的演化。宽线区由两个独立分开的区域，逐渐合并成一个区域。而NLS1处于这两个