地震勘探-地震波的时距曲线教学教案.ppt

3）地震波的时距曲线 ;反射波时距曲线;1．时距曲线 2．水平界面共炮点反射波的时距曲线 3．倾斜界面共炮点反射波的时距曲线 4．正常时差 5．倾角时差 6．动校正;1、时距曲线;2）实例---直达波;重点;假设：地表为均匀介质，波速为V，X为炮检距，t为旅行时。 ;;2、水平界面共炮点反射波的时距曲线;2、水平界面共炮点反射波的时距曲线;X2-T2曲线;t;特点： 1）双曲线； 2）极小点在炮点正上方，相当于自激自收时间； 3）直达波是反射波的渐近线，速度越大，双曲线越平缓，曲率越小。;A;视速度：时距曲线沿测线变化率的倒数 ;;对两个界面： ;;4、倾斜界面的反射波时距曲线 ;2）时距曲线的特点 ;;界面倾向、倾角相同时，埋藏大的反射界面，时距曲线极小点偏移值大;4、正常时差(NMO, Normal MoveOut);;;;;5、倾角时差(DMO, Dip MoveOut);;倾角时差：;6、动校正;倾斜界面下的动校正;6、倾斜界面下的动校正;实际的做法是用水平界面的公式近似计算倾斜界面的动校正量。 应当注意：上式要校正的只是正常时差，是对水平界面情况提出的。对倾斜界面的反射波进行动校正，不是（也不应当）把t校正成为t0，而是要把t校正成为tR’M。 对倾角时差△tф和正常时差△t’粗略地分析可知，它们都有两项之差。△tф的两项分别大于△t’对应的两项，所以△tф与△t’近似相等是有可能的。下面证明两者是近似相等。 ;倾斜界面动校正量计算; 1、一个分界面情况下反射波的时距曲线 2、水平层状介质中反射波的时距曲线 3、连续介质中反射波的时距曲线;1 讨论多层介质问题的思路;均匀介质 所谓均匀介质是认为反射界面R以上的介质是均匀的，即层内介质的物理性质不变，地震波传播速度是一个常数v。界面R是平面，界面可以是水平的或倾斜的。 层状介质 认为地层剖面是层状结构，在每一层内速度是均匀的，但层与层之间的速度不相同，介质性质的突变。这些分界面可以是倾斜的，也可以是水平的（此时称为水平层状介质）。在沉积岩地区，当地质构造比较简单时，把地层剖面看成层状介质是比较合理的。; 连续介质 所谓连续介质是认为在界面R两侧介质1与介质2的速度不相等，???突变。但界面R上部的覆盖层（即介质1）的波速不是常数，而是连续变化的。最常见的是速度只是深度的函数v(z)。;2 三层水平介质反射波时距曲线;下面找出计算（t，x）的公式。波从震源O出发，透过界面R1，其传播方向必然满足透射定律，即： 式中α是波在R1界面上的入射角，β是波在R2界面上的入射角，P是这条射线的射线参数。 然后这条射线在B点反射。由于界面水平，反射路程与入射路程是对称的。接收点C到激发点距离x和波的旅行时t为： ;有了上面两个式子就可以计算R2界面的反射波时距曲线。 例如，取第一条射线α=α1，可计算出一组(t1，x1)；取第二条射线α=α2，可计算出一组(t2，x2)；等等。把许多组(t，x)值标出来，就得到R2界面的反射波时距曲线。;还可以由反射和透射定律进一步化为以射线参数P表示的参数方程： 上式不能进一步化成某种标准的二次曲线方程，如双曲线方程。这种情况，正常时差就不好计算，动校正也比较麻烦。想解反问题，由观测到的资料估算地下界面的埋藏深度也很困难。;3 平均速度概念的引入;（1）一个描述地震波在层状介质中传播速度的例子;地震波在两组地层中的垂直旅行时间： 计算表明，地震波在(b)组地层中传播得慢一些，在(a)组地层中传播得快一些。 两组地层虽然都是由速度为v1，v2的两种地层组成，但是由于在两组地层中每层厚度不相同，显然，波在这两组地层中传播的情况就有差别了。这种差别不仅与层的速度有关，还与各层的厚度有关。 ;由此可见，在层状介质中，只知道每一层的速度还不能确定波在其中传播时的总特点。 引用 “平均速度”的概念，就可以比较合适地反映波在一组层状介质中传播的快慢。 平均速度vav：就是用波在垂直层面的方向旅行的总时间除这组地层的总厚度: ;实际上也可以从“使地震波在总厚度与层状介质厚度相等的假想均匀介质中传播时，t0保持不变”的准则，导出假想均匀介质的波速。（即层状介质的平均速度。） ; ;（2）n层水平层状介质的平均速度;必须指出，引入平均速度也是对介质结构的一种简化。 这种近似虽然在一定程度上便于进行解释，但也仍然存在不少矛盾。 平均速度资料，是地震资料解释的重要资料，它是通过对深井进行专门的地震测井而取得的。;4 真速度与平均速度时距曲线比较; 三层介质反射波时距曲线; 根据表中数据作出的三层介质共炮点反射波距曲线 两条时距曲线比较－两个现象。 在激发点附近，这两条时距曲线基本上重合。 随着远离激发点，它们逐渐地明显分开，三层介质的时距曲线