胶子饱和13节.ppt

分析与结论： 1、模型对高能情况拟合得非常好，对低能低中心度情况拟合得较差，但比DM模型情况要好。原因在于DM模型适用于高能情况， 本模型在DM模型上修改而来，也有一定的局限性。 2、修改x的定义应该后，使得原来上翘部分有一定的降低，实际是削弱了x对大赝快度区的影响。 3、加上流体力学演化后，使得理论与实验符合得很好，说明碰撞前状态的胶子分布并不能完全描述末态多重数的分布，碰撞后的演化很重要（特别是对能量很大的部分子。） 4、从上面图形可以得出，能量高流体力学演化对大赝快度区的影响很大。能量把DM模型上翘部分完全降下来。 5、对同一中心度，从 理论拟合可以看出，随着能量的升高， 值增大。其物理背景可能是：能量升高时，部分子能量大，碰后的部分子离碰撞点较远，相互之间 的距离也远，它们结合形成末态强子时间变长。 6、对相同能量 ，中心度越低时， 值越大，产生这一现象的可能原因是：大量的部分未参与碰撞，它们跑到离碰撞点较远，相互之间的距离也较远，形成末态强子的时间变长。 五、总结 1、文章对DM模型进行了修改，对x的修改完全从DM公式出发，修改后对拟合结果有一定的改善， 但效果不是很明显。 2、通过把胶子饱和作为流体力学的初始条件，进行流体力学演化后，拟合实验结果较好，特别是对大赝快度区的改善是非常可观的。这一事实说明 胶子饱和模型（DM模型）对中心赝快度区解释得很好，表时胶子作用距离较短。而对大赝快度区，胶子饱和模型产生上翘，表时大赝快度区的还存在大量的自由胶子（这是碰撞前决定的），碰撞后胶子还应进行时空演化，特别是大赝快度区。在大赝快区，部分子之间的间距已经很远了，它们之间要结合成末态强子还需要时间 ，显然碰撞前的状态无法完预测这一过程。本文的结构： 一、色玻璃凝聚态介绍 二、流体力学介绍 三、将色玻璃凝聚态与流体力学结合 四、理论分析与实验结果 五、总结 一、色玻璃凝聚态介绍 1、色玻璃凝聚态描述的是核在碰撞前的一种状态 。 Colour: 胶子是带色的，共有8种颜色。 Glass:描述高能物理的场演化比自然标度时间要慢，并且是无序的。它就像玻璃，在长时间内是无序的，短时间内是有序的。 Condensate:在核里面有高密度的无质量的胶子。这些胶子堆积在一起，直到相空间密度足够高，阻止更多的胶子来占据。随着能量的增加，迫使胶子占据更高动量态，所以耦合变得很弱。胶子密度在 时，是一个多粒子玻色凝聚态。 2、CGＣ是广泛描述所有高能强子和核相互作用的一种方法。 色玻璃凝聚态介绍 CGC 经典模型：MV模型 量子演化效应：DGLAP方程，BFKL方程 CGC是一种高密弱耦合非微扰状态，没有理论支持，只能应用模型计算 PRD49,3352；PRD50,2225；PRD49,2233 3、大横动量的胶子会不断辐射小横动量的胶子，小横动量的胶子将会去填充剩余空间。 色玻璃凝聚态介绍 强子内随着x减小，胶子发生饱和， x是指胶子的动量分数 饱和并有意味着胶子数目停止增长， 它仅仅意味着大于某一尺度的胶 子会停止增长。 胶子分布不变化的时的动量定义为饱和动量。 4、胶子饱和现象 在x很小时才发生饱和，即小x问题 hep-ph/0202270 对饱和与饱和度的理解 化学中定义溶解度为：在一定温度下，某固态物质在100克溶剂里达到饱和状态时所溶解的质量 在有限的核内，在一定的能量情况下，胶子数目达到饱和时的胶子横动量大小 通过对比化学溶解度与胶子饱和，我们对饱和度作如下定义: 5、两个碰撞核的饱和 定义两个饱和度， 为了保持对称性，加上绝对值 注：文中 Pt can be interpreted as the intrinsic transverse momentum of the glue at high parton densities.(PRD59. 094002) Kt is the transverse momentum at which we measure the correlation functions(i.e. the transverse resolution of the exernal probe. (PLB510:145-154,2001 ) 为参与碰撞的胶子的横动量。 为产生胶子的横动量 6、末态带电粒子多重数分布 A B 微分散射截面 NPA747（2005）609-629 对横动量分区 （1）、 在这个区域内，两个核都在饱和区； 、 都取 A 饱和： （2）、 在这个区域内，核 处于饱和区，而核 处于不饱和区； 取 A 取 B （3）、 核 与核 都不饱和。 、 B 都取 末