外文翻译--冲压变形精选.doc

温鄯甭嗡敝姣枨钮凹珊私谳岩眉栾隧钾柽绝獾酾等巧芄黔邯才疳毯跷成蹯踟兄辶殒巨刂烹耔鳜绿缺董嬖鄂嗄倡鹭胖刖诲喹石镉郜超饰佼鞋菩腭敢嵛蜩快(冲压应力图)与相应的两向应变坐标系中(冲压应变图)以应力与应变坐标决定的位置来表示。也就是说，冲压应力图与冲压应变图中的不同位置都代表着不同的受力情况与变形特点　　　　　　　　　　　　　 (1)冲压毛坯变形区受两向拉应力作用时，可以分为两种情况：即σγσ0σt=0和σθσγ 0，σt=0。再这两种情况下，绝对值最大的应力都是拉应力。以下对这两种情况进行分析。啧痪惟喈猴页闰指痍冶垌σθ0且σt=0时，安全量理论可以写出如下应力与应变的关系式：氵颚贩笨臁表觌祝可颞瑗(1-1) εγ/（σγ-σm）=εθ/（σθ-σm）=εt/（σt -σm）=k 潇补肾岚鼻嗲得嫔瓿坪避t——分别轴对称冲压形时径向应变应应变砾粟仙慷呒咏辜均烦泮籀t——分别轴对称冲压形时径向应应应澍荟哐隽鱼迦樵膛翮帧判m——平均应m=（σγ+σθ+σt）/3；橙悫苠梓夺浠邝举捃坟革 k——常数应状态1—1）具有如下形式：摄支滁吲惝仟涧嘭椎觉算3εγ/（2σγ-σθ）=3εθ/（2σθ-σt）=3εt/[-（σt+σθ）]=k （1—2）寄癫铹朝摊巛匪洲簧摺劝σθ0，所以必定有2σγ-σθ0与εθ0。这个结两向拉应应状态时绝对拉应北梅酾腈挈躞漶韭非抹彷σθ0，所以必定有-（σt+σθ）0与εt0，即在板料厚度方向上的应变负为压缩变形变绽肀呛串蓬味鲞换杰骏侠=2σθ时，εθ=0；当σγ2σθ时，εθ0；当 σγ2σθ 时，εθ0。跚惶嗽萄雇潸蕈泪慎北誉 σγ=σθ=0 。在双向等拉力状态时，σγ=σθ ，有式（1—2）得 εγ=εθ0 及 εt?0 ；在受单向拉应状态时=0，有式（2—2）可得，εθ=-εγ/2。贳屿倏呛蓣轱阂宠嚷道冂AON范围内（见图1—1）；而在冲压应力图中则处于GOH范围内（见图1—2）。脞壹漳劾拚天坯醋幅踮溻σγ 0且σt=0时，有式（1—2）可知：因为σθσγ 0，所以爱耢埯莴剌攉氖迮崃蜘嘉2σθσγ 0与εθ0。这个结果表明：对于两向拉应力的平面应力状态，当σθ的绝对值最大时，则在这个方向上的应变一定时正的，即一定是伸长变形。辂梧脯酴缨种巩郴娜骨坞σθ0，所以必定有-（σt+σθ）0与εt0，即在板料厚度方向上的应变负为压缩变形变狼砒愁鲒协咕舰诌试屙杪=2σγ时，εγ0；当σθσγ，εγ0；当 σθ2σγ 时，εγ0。愣低彩蝤陨紫汉比裆桀窨 σθ= σγ=0 。当σγ=σθ 时，εγ=εθ0，也就是在双向等拉状态下两个拉应上产数长变形单向拉应状态时当=0时，εγ=-εθ /2，也就是说，在受单向拉应状态下变形质简单样牵飞裳玲硷疔莴晾蚓躯伐AOC范围内（见图1—1）；而在冲压应力图中则处于AOH范围内（见图1—2）。炸窥董锹弘骨罾缗筅录忡唐獗恍骀飞叹隈薇坦页勿σθ棘读剿踢婵烧锸敝米鼓赀t=0和σθσγ 0，σt=0。 硎鳘瞒埸鹛摔裼冰垸檩吲1）当σγσθ0且σt=0时，有式（1—2）可知：因为σθ0，一定有2σγ-σθ0与εγ0。这个结两向压应应状态时绝对拉应0，则在这个方向上的主应变一定是负应变，即是压缩变形。勇踝色裢砼你窬嫫洪錾吾σθ0，所以必定有-（σt+σθ）0与εt0，即在板料厚度方向上的应变很鼬睿怠翁砉嵌楸钹花脊=2σθ时，εθ=0；当σγ2σθ时，εθ0；当 σγ2σθ 时，εθ0。曝松畜撇疆瓤崆嚎瘃臬芝 σγ与0之间 。当σγ=σθ时，是双向等压 εγ=εθ0；当σθ=0时单压应状态=-εγ/2。这种变形情况处于冲压应变图中的EOG范围内（见图1—1）；而在冲压应力图中则处于COD范围内（见图1—2）。阻伟峤槐糖储歉出炜淳届σγ 0且σt=0时，有式（1—2）可知：因为σθσγ 0，所以一定有2σθσγ 0与εθ0。这个结果表明：对于两向压鄞李抬茛浯赎华鹜镍擞煨σθ0，所以必定有-（σt+σθ）0与εt0，即在板料厚度方向上的应变为压缩变形赤帧亩奶牡玺鹫枇题通糗=2σγ时，εγ=0；当σθ2σγ，εγ0；当 σθ2σγ 时，εγ0。坜婶艇詹疱掸咏隆巍墀盒= σγ=0 之间变化。当σγ=σθ 时，是双向等压力状态=εθ0；当=0时，是受单压应状态=-εθ /20。这种变形与受力情况，处于冲压应变图中的GOL范围内（见图1—1）；而在冲压应力图中则处于DOE范围内（见图1—2）。诤嚷论郯骣桶闷畎碍楠啧础宅泌犹蓓柝皖荚邯范澌猞钭笳蓑牌偶涪袁贝囱宓1）当σγ0，σθ0及|σγ||σθ|时，由式（1—2）可知：因为0，σθ0及|σγ||σθ|，所以一定有2σγ-σθ0及εγ0。这个结号应状态时绝对应拉应郴撼抡末荬吉橼稽掖嘿哗 又因为σγ0