两相绕组产生的旋转磁动势.ppt

两相绕组产生的圆形旋转磁动势: 1．数学分析法: 对称两相绕组在空间上互差90°电角度，绕组中对称两相电流在时间上互差90°电角度。分析方法和三相时相同,这样,我们就可以得到磁动势的表达式: 则合成基波磁动势为: 可见，空间相距90°电角度的两相对称绕组，当分别通入时间相差90°电角度的正弦交流电流，产生的合成基波磁动势是一个圆形旋转磁动势。 2．空间矢量法: 在ωt=90° : 由此可见，空间相距90°电角度的两相绕组，通以时间上相差90°电角度的两相电流,且每相的磁动势彼此相等，产生的合成基波磁动势有以下特点： (1)两相绕组合成磁动势的基波是一个正弦分布、幅值恒定的旋转磁动势，其幅值等于每相基波脉振磁动势的最大幅值，即 (2)成磁动势的转速即同步转速 : (3)合成磁动势的转向取决于两相电流的相序及两相绕组在空间的排列。合成磁动势是从电流超前相的绕组轴线转向电流滞后相的绕组轴线。改变电流相序即可改变旋转磁动势转向。 (4)旋转磁动势的瞬时位置视相绕组电流大小而定，当某相电流达到正最大值时，合成磁动势的正幅值就与该相绕组轴线重合。 椭圆旋转磁动势: 前面我们所分析的电流都是大小相等,完全对称的,如果电流不对称呢? 现在的A、B相绕组位置,其串联有效匝数分别为NAkNA、NBkNB，两相绕组流过的电流分别为： 并且IANAkN1 IBNBkN1,则A、B两相的磁动势分别为: 其中: 可见,此时的A,B相绕组所产生 的磁动势的大小并不相等,下面我们用空间矢量法来进行分析: 在ωt=90°瞬间，仍将两相磁动势的基波各自分解为正、反向的两个旋转磁动势，然后将每个旋转磁动势用一个旋转的空间矢量来表示。 显然，正转合成基波磁动势是一个圆形旋转磁动势。而反转合成基波磁动势等于 : 反转合成基波磁动势仍为圆形旋转磁动势。与前面对称情况下不同的是这时反转合成基波磁动势的幅值不为零。 既然在电机里同时存在着正、反转合成基波磁动势，就应该把它们相加起来，从而得出 总磁动势。由于 和 的旋转方向相反， 因此只能在固定某个瞬间相加,如图所见: *我们可以发现，合成磁动势的轨迹是一个椭 圆，因此被称为椭圆形旋转磁动势。当 和 同相时，为椭圆的长轴；当 和 反方向时为椭圆的短轴。 另外，椭圆形磁动势的旋转方向和正转磁动势的旋转方向相同，即仍从电流领先相绕组向电流滞后相绕组旋转。但椭圆型磁动势的转速不是均匀的，其平均转速为 * 两相电枢绕组产生的磁动势 前面我们分析了三相电枢绕组产生的合成磁动势。交流电机电枢绕组除了采用三相绕组外，也可由两相绕组构成。下面我们将对两相电枢绕组产生的磁动势进行分析。