1.5 静电场中的导体课件.pptVIP

5 静电场中的导体 导体的平衡条件 导体上的电荷分布 腔内无带电体的导体壳 腔内有带电体的导体壳 一 导体静电平衡条件 物质的电结构 单个原子的电结构 导体、绝缘体和半导体 虽然所有固体都包含大量电子，但导电性能差异很大 导体： 导体中存在着大量的自由电子 电子数密度很大，约为1022个/cm3 实际物质内部既有自由电子，又是电介质。如：气体在一般情况下绝缘（电介质），但加高压气体会被击穿（导体）——导体是一种理想模型。 绝缘体 基本上没有参与导电的自由电子 半导体 半导体中自由电子数密度较小，约为 1012～1019个/cm3 半导体中导电的载流子有电子（N型）和空穴（P型） 导电能力介于导体与绝缘体之间，而且对温度、光照、参杂、压力等外加条件极为敏感 导体：有足够多的自由电子 ——受电场力会移动 静电平衡：当带电体中的电荷静止不动，从而电场分布也不随时间变化 说明： 一般情况表面有一定厚度，很复杂如：E=109V，则感应电荷聚集在表面的厚度为10-10m，本课程不讨论表面层电荷如何分布。 对导体只讨论达到静电平衡以后的情况，不讨论加电以后电荷的平衡过程。 静电平衡条件 一般情况 导体静电平衡时的性质 1.导体是一个等势体，导体表面是等势面 2.导体以外靠近其表面地方的场强处处与表面垂直 二 导体上的电荷分布 导体处于静电平衡时，电荷只分布在导体表面，导体内部无电荷即?e＝0（体内无未被抵消的净电荷） 证明：设导体达到静电平衡 ——E内＝0 面电荷分布与场强关系 孤立导体电荷分布有以下定性规律 尖端放电： 如果场强大到可以使其周围空气电离——“尖端放电”。 尖端放电及其应用 危害： 雷击对地面上突出物体（尖端）的破坏性最大； 高压设备尖端放电漏电等。 应用实例： 避雷针 高压输电中，把电极做成光滑球状 范德格拉夫起电机的起电原理就是利用尖端放电使起电机起电； 场离子显微镜（FIM）、场致发射显微镜(FEM)乃至扫描隧道显微镜(STM)等可以观察个别原子的显微设备的原理都与尖端放电效应有关； 静电复印机的也是利用加高电压的针尖产生电晕使硒鼓和复印纸产生静电感应，从而使复印纸获得与原稿一样的图象。 三 、四 导体空腔 导体空腔一般分为两类 腔内没有带电体 腔内有带电体 讨论两类空腔在静电平衡时的电场、电势和电荷分布 ，只讨论达到平衡的情况 。 腔内无带电体 包围导体空腔的导体壳内表面上处处没有电荷，电荷分布在导体外表面，空腔内处处E=0，空腔内处处电势相等。 证明：作Gauss面如图 空腔内部有带电体 q 导体内表面上所带电荷与腔内电荷的代数和为零 证明：作Gauss面如图 例题16, 在静电平衡状态下,腔内无带电体的导体就和实心导体一样,内部没有电场,这样导体壳的表面就保护了它所包围的区域,不受导体外表面电荷或外界电场的影响,这个现象称为静电屏蔽。 * * 内层电子 价电子 原子内部壳层的电子 与原子核构成原子实 一般都填满了每一个壳层 在原子中结合得比较紧 填充在最外层的电子与核的结合较弱，容易摆脱原子核的束缚——称为价电子——自由电子 原子中的外层电子 受满壳电子的屏蔽 在原子中结合较弱 导体刚放入匀强电场中 只要 E不为零，自由电子作定向运动 改变电荷分布，产生附加场 两者大小相等，方向相反——完全抵消——达到静电平衡 静电平衡条件 物质中的电荷在电场的作用下重新分布 场分布 互相影响、互相制约 达到某种新的平衡 导体内部E=0 S向P点收缩 导体表面是等势面，处处与电力线正交 ？ =0 ？ 面电荷密度与曲率半径的关系 表面具体的电荷分布？很复杂 （形状、周围情况） 孤立导体表面的电荷密度与曲率之间并不存在单一的函数关系。 电风 接静电 起电机 必然会有电力线起始于内表面上带正电荷处， 内表面不是等势面 ——导体也不是等势体 ，矛盾 法拉第圆筒P50,图1-70 范德格拉夫起电机P51,图1-72 静电屏蔽 静电屏蔽 不论导体壳本身是否带电，还是外界是否存在电场, 腔内和导体壳上都无电场 不论导体壳本身是否带电，还是外界是否存在电场,都不影响腔内的场强分布 起到了保护所包围区域的作用，使其不受导体壳外表面上电荷分布以及外界电场的作用——静电屏蔽 空腔提供了一个静电屏蔽的条件 若外壳接地， 内、外均无影响 对人体造成威胁的不是电势高，而是电势梯度大。进行高压带电作业的人员全身穿戴金属均压服，对人体起到电屏蔽作用。 讨论： 静电屏蔽是由导体静电平衡条件决定 由于电荷有正、负 —— 静电屏蔽 静电屏蔽应用：屏蔽室、高压带电操作等 要透彻理解“静电屏蔽”问题要用到静电场边值问题的唯一性定理。 1－52、 带有电荷